Cтраница 2
Основу структуры составляют полимерные бесконечные цепочки, в которых 2 атома Ni связаны с одним с тем же атомом О группы ONO. Группа ONO построена как нитрито-группа с углом О-N - О, близким к 180е, а не 120, как это обычно осуществляется в NO2 - rpynne. [16]
При этом рассмотрены бесконечные цепочки трещин глубиной 12 и 20 мм, расположенные в зоне наружной обогреваемой поверхности ( в зоне значительных градиентов напряжений) или в зоне внутренней поверхности полого вала, где градиенты напряжений практически отсутствуют. [17]
Другой способ замыкания бесконечной цепочки дифференциальных уравнений (11.3) использовал Клеспер 131 ], предполагая, что любые две последовательности звеньев, разделенные диадой АВ, являются независимыми. Однако в данной работе не содержится никакого способа проверки степени точности получаемых при таком произвольном допущении результатов для продуктов обратимых превращений. [18]
D, получим прямолинейную бесконечную цепочку точечных стоков. [19]
В безграничной жидкости имеется бесконечная цепочка прямолинейных вихрей. Величина интенсивности каждого вихря равна к, а знак интенсивности чередуется от вихря к вихрю. Пусть начало координат совпадает с одним из вихрей положительной интенсивности. [20]
Метасиликат кальция построен из бесконечных цепочек, образованных радикалами ( 5Ю3) 2Г, между которыми располагаются ионы кальция. [21]
Аттрактор, возникший в результате бесконечной цепочки удвоений периода, в момент своего рождения не является странным в определенном в § 31 смысле: 2 -цикл, возникающий как предел устойчивых 2 -циклов при т-оо, тоже устойчив. Точки этого аттрактора образуют на отрезке [-1,1] несчетное множество канторового типа. [22]
Таким образом, в случае бесконечной цепочки одинаковых атомов необходима примерно в два раза меньшая поляризуемость, чем в случае двух атомов, чтобы система стала сегнетоэлектриком. [23]
Аттрактор, возникший в результате бесконечной цепочки удвоений периода, в момент своего рождения не является странным в определенном в § 31 смысле: 2 -цикл, возникающий как предел устойчивых 2 -циклов при т - - - оо, тоже устойчив. Точки этого аттрактора образуют на отрезке [-1,1] несчетное множество канторового типа. [24]
Аттрактор, возникший в результате бесконечной цепочки удвоений периода, в момент своего рождения не является странным в определенном в § 31 смысле: 2 -цикл, возникающий как предел устойчивых 2 -циклов при / п - - оо, тоже устойчив. Точки этого аттрактора образуют на отрезке [-1,1] несчетное множество канторового типа. [25]
Аттрактор, возникший в результате бесконечной цепочки удвоений периода, в момент своего рождения не является странным в определенном в § 31 смысле: 2 -цикл, возникающий как предел устойчивых 2ш - циклов при га - оо, тоже устойчив. Точки этого аттрактора образуют на отрезке [-1, 1] несчетное множество канторового типа. [26]
Поскольку остов молекулы ПТС содержит практически бесконечную цепочку тг-электронов, энергия взаимодействия между повторяющимися звеньями полимерной цепи значительно превышает энергию слабого вандервааль-сова взаимодействия, существующего, например, между молекулами антрацена. С другой стороны, энергия взаимодействия параллельных цепей между собой имеет вандерваальсову природу. Все это должно приводить к заметным, а возможно, и качественным различиям в структуре экситонных ( и электронных) зон в направлениях, параллельном и перпендикулярном оси Ь, совпадающей в кристаллах ПТС с направлением полимерных цепей. Как было убедительно показано Себастьяном и Вейсером [142], измерявшими спектры электроотражения ( ЭО) и электропоглощения ( ЭП) кристаллов ПТС, эти различия действительно наблюдаются. Ранее Абби и Хансон показали ( см. разд. ЭО может быть использован для выделения сильно запрещенных переходов в состояние экситона с переносом заряда в 9 10-дихлорантрацене. Способность ЭО возбуждать переходы с малой силой осциллятора возрастает по мере увеличения ширин электронной и экситонной зон. В веществах с узкими зонами возбужденные электроь-ные состояния находятся под сильным влиянием электрических полей ближайших молекул, по сравнению с которым влияние внешнего электрического поля света пренебрежимо мало. В веществах же с широкими зонами эти состояния перемещаются в фоновом электрическом потенциале, усредненном по многим межмолекулярным расстояниям, и внешнее поле может более эффективно вызывать характерные электронные переходы. [27]
В сериях девять и десять рассмотрены бесконечные цепочки трещин, располагающихся на наружной или внутренней поверхностях. [28]
Рассмотрим одномерную модель кристалла в виде бесконечной цепочки из одинаковых атомов массы т и периодом а. [29]
Таким образом, выше рассмотрено движение бесконечной цепочки взаимодействующих газовых пузырей в псевдоожижен-ном слое. [30]