Любой обратимый цикл

Cтраница 3

Формулы ( 3 - 6) и ( 3 - 7) справедливы для любых обратимых циклов Лоренца независимо от свойств рабочих веществ. [31]

Нетрудно доказать, что это справедливо не только для цикла Карно, но и для любого обратимого цикла. [32]

При бесконечно малых Г2 - 7i это ограничение отпадает и ( 151а) остается справедливыми для любых обратимых циклов. [33]

Весьма просто можно доказать, что полученное равенство верно не только для цикла Карно, но и для любого обратимого цикла. [34]

Так как любой цикл можно заменить бесконечно большим числом бесконечно малых циклов Карно ( см. рис. 22), то ( IV, 4) справедливо для любого обратимого цикла. [35]

Можно было бы доказать ( мы этого делать не будем), что результат ( 16), установленный в данном случае для цикла Карно, в действительности справедлив для любого обратимого цикла. Так оно и должно быть, коль скоро энтропия является функцией состояния системы. Разумеется, то же относится и к любой другой функции состояния системы, например к внутренней энергии. [36]

Цикл Лоренца. а - Ь - подвод тепла. Ъ - с - сжатие. с - d - охлаждение. d - a - расширение. [37]

Обратимые круговые процессы протекают различно в зависимости от характера источников. Любой обратимый цикл можно рассматривать как сумму бесконечно малых циклов Карно. [38]

В то время как алгебраическая сумма элементарных количеств теплоты для цикла Карно равна теплоте цикла, алгебраическая сумма элементарных количеств приведенной теплоты ( теплота, отнесенная к температуре соответствующей изотермы) равна нулю. Поскольку любой обратимый цикл эквивалентен совокупности элементарных циклов Карно, соотношение (3.13) можно распространить на произвольный обратимый цикл. [39]

На Т, s - диаграмме площадь под кривой процесса эквивалентна количеству теплоты, подведенной или отведенной от рабочего тела. Работа любого обратимого цикла изображается площадью цикла, поэтому с помощью диаграммы можно определить термический КПД цикла. При теоретических исследованиях термодинамических процессов и циклов Т, s - диаграмма применяется достаточно широко. [40]

Уравнение (1.199) называется интегралом Клаузиуса. Следовательно, для любого обратимого цикла интеграл Клаузиуса равен нулю. [41]

Так как любой цикл можно представить бесконечно большим числом бесконечно малых циклов Карно ( см. ркс. IV, 4) справедливо для любого обратимого цикла. [42]

Вполне очевидно, что при вписывании бесконечно большого числа элементарных циклов зубчатый контур будет стремиться к контуру произвольного цикла. Таким образом, алгебраическая сумма приведенных теплот для любого обратимого цикла равна нулю. [43]

Поэтому при протекании в системе обратимого цикла Карно ее энтропия останется неизменной. То же будет иметь место при протекании в системе любого обратимого цикла, так как последний всегда может быть заменен суммой соответствующих элементарных циклов Карно. [44]

Интеграл уравнения ( 3 - 114) носит название интеграла Клауз и у с а. Уравнение ( 3 - 114) показывает, что для любого обратимого цикла интеграл Клаузиуса равен нулю. [45]

Страницы: 1 2 3 4