Время - жизнь - пара
Cтраница 1
 |
Зависимость In т от. [1] |
Время жизни пары неравновесных электрона и дырки определяется только временем захвата электронов - тп0 - неосновных носителей заряда в дырбчном полупроводнике. Как только неосновной носитель заряда захвачен рекомбинационной ловушкой, в тот же момент захватывается один из основных носителей заряда, концентрация которых велика. [2]
За время жизни пары ( 3М 3М) происходит спиновая динамика, происходят переходы с изменением суммарного спина S. Одним из механизмов изменения S для пары триплетов является, например, диполь-диполь-ное взаимодействие двух неспаренных электронов в триплетной возбужденной молекуле. Из этих рассуждений видно, что аннигиляция триплетов формально аналогична рекомбинации радикалов: имеется спиновое правило отбора для процесса, образуется промежуточное состояние пары реагентов, в котором осуществляется спиновая динамика, и пара может переходить из реакционноспособного состояния в нереакционноспособное и наоборот. В итоге, также как и для рекомбинации радикалов, аннигиляция триплетов обнаруживает зависимость от постоянного и переменного магнитных полей. [3]
 |
Изменение потенциальной энергии вдоль координаты реакции. Из работы. Reuben /., Proc. Natl. Acad. Sci. USA, 68, 563 ( 1971. [4] |
Увеличение времени жизни пары АВ, обусловленное комплексообразованием между реагентами А и В, должно приводить к ускорению химической реакции. Например, если время жизни комплекса АВ равно 10 - 7 с, следует ожидать 104-кратного увеличения скорости. [5]
При малом уровне инжекции в области примесной проводимости время жизни пары определяется временем захвата неосновных носителей заряда. По мере перемещения уровня Ферми к середине запрещенной зоны время жизни пары возрастает. [6]
Так как Rn Rp то бп бр и т тр т / где т, - время жизни пары электрон - дырка. [7]
Так как Rn Rp, то on Зр и тл тр г /, где т / - время жизни пары электрон - дырка. [8]
Когда в паре велико Ag или А, переходы S - Т0 и Т0 - S совершаются периодически и многократно за время жизни пары. Это приводит к потере спиновой корреляции. [9]
Параметры k2 и k, которые в трактовке Меррифилда появляются как феноменологические константы скорости, в теорию Суны не входят, но можно показать, что они соответствуют значениям гриновской функции, усредненным за промежуток времени, равный времени жизни коррелированной пары. В кинематическую теорию экситонной аннигиляции Суны входят параметры: время жизни парного состояния и эффективная скорость перехода s, которая связывает двухтриплетное состояние с синглет-ными состояниями. Для большинства органических кристаллических систем время жизни пары триплетов определяется скоростью перескока экситонов в направлении, перпендикулярном плоскости быстрой диффузии; как только экситон окажется вне плоскости, считается, что вероятность возврата его пренебрежимо мала. Из отношения скоростей переноса экситонов между ближайшими узлами, которые приводятся в разд. [10]
При возрастании температуры равновесие сдвигается в сторону исходных веществ, и скорость реакции падает за счет уменьшения концентрации молекул NOClz - Качественно этот же результат получается и при рассмотрении зависимости числа тройных столкновений от температуры: с ростом температуры возрастает скорость сталкивающихся молекул юАв и уменьшается время жизни сталкивающейся пары TAB - Таким образом, число тройных столкновений должно несколько уменьшаться с температурой. Однако теоретические расчеты не совпадают с опытными данными. [11]
Дублеты обладают слишком низкими значениями КаСс-Кодоны, содержащие более трех нуклеотидов, напротив, дают слишком прочное связывание. Время жизни пары кодон - анти-кодон не должно превышать нескольких миллисекунд, так как в противном случае оно будет лимитировать скорость работы каталитической системы. [12]
Конечным продуктом реакции присоединения является радикал ( S / 2, дублетное состояние), поэтому присоединение происходит только в дублетных парах; квартетные пары не реагируют. Однако за время жизни пары может произойти превращение квартетной пары в дублетную, в которой происходит реакция. И в этом случае ( как и в предыдущем) можно условно считать, что квартет-дублетное превращение пары частично снимает запрет по спину. [13]
При малом уровне инжекции в области примесной проводимости время жизни пары определяется временем захвата неосновных носителей заряда. По мере перемещения уровня Ферми к середине запрещенной зоны время жизни пары возрастает. [14]
Вообще говоря, полная характеристика неравновесных носителей в зонах достигается заданием двух первых величин: тп и тр. В отдельных случаях, однако, используется понятие о времени жизни пары тп и целесообразно использовать понятие о времени жизни состояния неравновесной проводимости тнп. [15]
Страницы: 1 2