Cтраница 2
Такое предположение правильно для полупроводников, в которых времена жизни электронов и дырок одинаковы. В этом случае уменьшение концентрации уровней рекомбинации является единственным способом увеличения времени жизни пары свободных носителей. [16]
Была сделана попытка улучшить результат, получаемый по формуле для числа тройных столкновений, путем учета взаимодействия между молекулами. В данном случае это вопрос существенный, поскольку при наличии притяжения между молекулами может значительно возрасти время жизни сталкивающейся пары, что, естественно, приведет к увеличению числа тройных столкновении. [17]
Была сделана попытка улучшить результат, получаемый по формуле для числа тройных столкновений, путем учета взаимодействия между молекулами. В данном случае это вопрос существенный, поскольку при наличии притяжения между молекулами может значительно возрасти время жизни сталкивающейся пары, что, естественно, приведет к увеличению числа тройных столкновений. Кроме того, с увеличением температуры роль взаимодействия уменьшается, что не может не отразиться на зависимости скорости от температуры. [18]
Меняя вид ловушек и их концентрацию, можно менять время захвата неосновных неравновесных носителей заряда, а тем самым и время жизни пары. В табл. 20 приведены характеристики некоторых примесей в германии и кремнии, играющих роль рекомбина-ционных ловушек. [19]
Меняя вид ловушек и их концентрацию, можно менять время захвата неосновных неравновесных носителей заряда, а тем самым и время жизни пары. В табл. 20 приведены характеристики некоторых примесей в германии и кремнии, играющих роль рекомбинационных ловушек. [20]
Изучение ассоциации олигонуклеотидов показало, что наиболее благоприятно для биологической функции спаривание триплетов. Дублеты обладают слишком низкими значениями К, квартеты дают, напротив, слишком сильное связывание. Время жизни пары кодон - антикодон не должно превышать нескольких миллисекунд, так как в противном случае оно будет лимитировать скорость работы биосинтетической системы. [21]
Параметры k2 и k, которые в трактовке Меррифилда появляются как феноменологические константы скорости, в теорию Суны не входят, но можно показать, что они соответствуют значениям гриновской функции, усредненным за промежуток времени, равный времени жизни коррелированной пары. В кинематическую теорию экситонной аннигиляции Суны входят параметры: время жизни парного состояния и эффективная скорость перехода s, которая связывает двухтриплетное состояние с синглет-ными состояниями. Для большинства органических кристаллических систем время жизни пары триплетов определяется скоростью перескока экситонов в направлении, перпендикулярном плоскости быстрой диффузии; как только экситон окажется вне плоскости, считается, что вероятность возврата его пренебрежимо мала. Из отношения скоростей переноса экситонов между ближайшими узлами, которые приводятся в разд. [22]
Как уже отмечалось в разд. Этот эффект, полученный в магнитном поле напряженностью 9 кГс, показан на рис. 3.2.27. Как и следовало ожидать, отмеченные на рисунке стрелками А положения резонансов, соответствующих пересечению уровней ( см. разд. Захваченные заряды, действуя как тушители, по-видимому, уменьшают время жизни коррелированной пары. В рамках феноменологической кинетической теории, рассмотренной в разд. Похожие результаты следует ожидать и для других органических систем. [23]
Щесс является деакцией третьего порядка. При возрастании температуры равновесие сдвигается в сторону исходных веществ, и скорость реакции падает за счет уменьшения концентрации молекул NOCla. Качественно этот же результат получается и при рассмотрении зависимости числа тройных столкновений от температуры: с ростом температуры возрастает скорость сталкивающихся молекул СОАВ и уменьшается время жизни сталкивающейся пары TAB - Таким образом, число тройных столкновений должно несколько уменьшаться с температурой. Однако теоретические расчеты не совпадают с опытными данными. [24]
Вторичные отрицательные ионы, образовавшиеся в результате захвата акцептором электрона, рекомбинируют значительно медленнее. Это непосредственно следует из формулы ( 55), так как подвижность ионов уменьшается до величины порядка 10 - s см2 / / сек-в. Было показано [140], что при импульсной ионизации в присутствии больших концентраций акцептора исчезновение вторичных отрицательных ионов через время больше 1 нсек происходит согласно уравнению ( 62), но с меньшей величиной параметра К, что отражает увеличение времени жизни пары при переходе от электрона к отрицательному иону. Через 100 нсек от начала импульса продолжительностью 10 нсек сохраняется - 5 % нерекомбинировавших пар анион - катион. Опытные данные в области от 10 до 900 нсек хорошо подчиняются уравнению ( 62) с параметром А. [25]
Согласно этой формуле в воде время жизни РП порядка 10 - 10 секунд. Значит, характерное время жизни РП в сквалане порядка 10 наносекунд. К оценке времени жизни пар надо относиться осторожно. Дело в том, что функция распределения пар по времени между повторными столкновениями такова, что среднее время между повторными столкновениями в паре стремится к бесконечности. Это связано с тем, что есть небольшая доля пар с очень большим временем между повторными столкновениями. Поэтому с точки зрения спиновой динамики существенными могут оказаться не все пары, а только доля пар с оптимальным временем жизни. Время жизни пары существенно возрастает в средах с ограниченной подвижностью. Например, в спиновой химии очень часто изучают реакции в мицеллах. Для пары радикалов мицелла может служить как некоторая суперклетка. Время жизни РП в мицелле может достигать микросекунд, это очень большое время с точки зрения спиновой динамики. [26]
Выведенная формула отличается от приведенных до сих пор в литературе множителем 03 вместо 0 а также, что более существенно, множителем ехр ( Я / АГ), который до сих пор не учитывали или которым пренебрегали. Это, однако, недопустимо, так как он соответствует величине в 5 - 7 порядков. Случайно, однако, он компенсируется некоторым другим множителем, который мы также еще не принимали во внимание. Наш анализ включал предположение о том, что величина коэффициента конденсации а - 1 сохраняется постоянной вплоть до самых малых агрегатов. Это ни в коем случае не верно. Так, в случае одноатомных паров для образования двухатомной частицы требуется тройной удар, что в уравнении для / означает появление множителя, уменьшающего результат. Этот множитель дается отношением времени жизни пары атомов, богатой энергией, к среднему времени, которое протекает между двумя соударениями молекул газа. [27]