Время - перескок
Cтраница 2
В моделях Шмидлина [130] и Нооланди [131], основанных на приближении многократного захвата в системе с достаточно ограниченным числом структурных позиций, занимаемых ловушками, аналитическое выражение для распределения значений времени перескока в явном виде не используется. Тем не менее, автору [131] удалось показать, что для ловушек некоторого типа распределение времен перескока, введенное авторами [127], выполняется с большой точностью. Необходимым условием дисперсионного переноса является широкое непрерывное или дискретное распределение времен пространственного перескока носителей между ловушками. Как будет показано в следующих разделах, в настоящее время отсутствуют прямые экспериментальные данные о распределении ловушек по энергиям и о процессах, происходящих на микроскопическом уровне. В некоторых работах [122, 124-127] отмечаются существенные противоречия между теоретическими исследованиями и экспериментальными наблюдениями. [16]
С феноменологической точки зрения перенос называется дисперсионным, если нестационарный ток при измерении времени пролета электронов даже без переходных процессов спадает постепенно. С физической точки зрения перенос будет дисперсионным, если статистическое распределение значений дрейфовой подвижности электронов становится широким. Дисперсионный перенос обычно наблюдается в тех материалах, где значения времен отрыва носителей от ловушек или времен перескока их между ловушками, энергетические уровни которых расположены в запрещенной зоне, распределены с большой дисперсией. При оптической или зондовой инжекции в аморфный материал избыточные носители очень быстро захватываются ловушками вблизи поверхности. Время релаксации может быть меньше 10 с. Затем захваченные носители термически высвобождаются из ловушек и забрасываются в соответствующие зоны. Распределение времен этого процесса очень широкое. [17]
Подвижность носителей тестю связана с природой колебаний кристаллической решетки или молекулы. Движение электронов происходит существенно быстрее, тем перемещение атомных ядер в кристаллической решетке или молекуле. Поэтому в рамках приближения Борца - Оппенгеймера процесс переноса электронов не сопровождается обменом энергией с окружающей средой во время перескока электрона из одной позиции в другую. [18]
В результате обмена ядра переходят из положения Л в Б и наоборот. Разумно предположить, что в процессе одного обмена перескок происходит мгновенно и для него необходимо время, гораздо меньшее, чем период прецессии Лармора. Если это выполняется, то можно пренебречь прецессией спина во время перескока, и, следовательно, ядра не изменяют направление спина во время перескока. Точно так же существует вероятность РВА & обратного перехода. [19]
Согласно последней, время перескока кинетической единицы полимера по поверхности твердого тела определяется временем разрушения связи полимер-твердое тело. Шалламах считает, что в общем случае не учитывать эту величину нельзя, и, следовательно, время перескока т t1 - f - т2, где тг - время разрушения связи полимер-твердое тело; т2 - время образования связи полимер-твердое тело. [20]
 |
Типичный спектр поглощения двухатомной молекулы, кривые потенциальной энергии которой подобны изображенным на 14. [21] |
На рис. 16 минимум кривой потенциальной энергии для возбужденного состояния лежит при несколько большем межъядерном расстоянии г, чем для основного состояния. Теперь уже 0 - 0-полоса не будет интенсивной, так как при таком переходе должно изменяться расстояние между ядрами. Наиболее вероятными теперь являются переходы 0 - 2 и 0 - 3, не требующие изменения за время перескока электрона ни межъядерного расстояния, ни скорости ядер. Таким образом, сразу же после электронного перехода ядра оказываются по существу на том же расстоянии, на каком они были в основном состоянии, и обладают нулевой относительной скоростью. Так как равновесные расстояния в возбужденном и основном состояниях разные, ядра начинают колебаться между крайними положениями В и С. Как видно из рис. 17, переходы с уровня v 0 основного состояния на более высокие колебательные уровни ( чем у точки В) возбужденного состояния также имеют достаточно высокую интенсивность. [22]
Пусть два заполненных смачивающей жидкостью сообщающихся капилляра А и Б ( капилляр Б имеет расширение) приведены в контакт с заполненным капилляром С, в котором поддерживается достаточно малое давление. Визуально это будет выглядеть как перескок жидкости из капилляра Б в капилляр А. Если сечение капилляра С много меньше сечений капилляров А и Б, то высота подъема жидкости в капилляре А, равная Л3 - Ль за время перескока определится объемом расширения. В дальнейшем мениск жидкости в капилляре Б будет стоять на месте до тех пор, пока уровень жидкости в капилляре А не понизится до h2, после чего опять начнется перемещение обоих менисков. [23]
Страницы: 1 2