Время - столкновение
Cтраница 2
Во время столкновения траектории частиц определялись внешним удерживающим потенциалом, а также потенциалом взаимодействия, который является функцией расстояния между ними. [16]
Определив координаты и время столкновения, необходимо найти скорость полевой частицы, с которой происходит столкновение. [17]
Таким образом, время столкновения может оказаться меньшим, чем в приведенной выше оценке. Следует также отметить, что полуклассическое рассмотрение движения дейтрона может оказаться удовлетворительным при расчете полного сечения, которое будет единственной величиной, вычисляемой таким методом правильно, но в то же время может быть неудовлетворительным при вычислении угловых распределений. Критерий, различающий адиабатические и неадиабатические столкновения, если он действительно верен, следует применять ко всему процессу столкновения в целом, тогда как его выполнение проверено только для наименее чувствительной величины, характеризующей процесс, - полного сечения. В качестве примера укажем на кулоновское возбуждение, для которого известно, что полуклассическое приближение гораздо лучше описывает полное сечение, чем угловое распределение. В расчетах Пизли учитывается кулоновское отталкивание между ядром-мишенью и протоном. Если при более высоких энергиях, которые представляли интерес для проверки расчетов Сербера, роль кулоновского отталкивания была незначительной, то при энергиях, рассматриваемых в работе Пизли, она является одной из главных, и в расчетах Пизли фигурирует кулоновская волновая функция частицы с массой и зарядом дейтрона, но с координатой протона. [18]
 |
Зависимость сечения. [19] |
При этом за время столкновения молекула успевает повернуться несколько раз, так что асимметричная часть взаимодействия, ответственного за вращательные переходы, становится очень малой и эффективность превращения поступательной энергии во вращательную снижается. Строго говоря, в таких условиях следует решать квантовую задачу. Оказывается, однако, что и здесь можно приближенно использовать результат классического расчета, интерпретируя малое ( меньше Н) изменение углового момента ротатора как переходы между ближайшими вращательными состояниями ( Д / - f - 1 для молекул с разными ядрами и Д / 2 для молекул с одинаковыми ядрами) с вероятностью, меньшей единицы. Примером процессов такого типа может служить превращение вращательной энергии молекул водорода при столкновениях с различными атомами и молекулами. Вдали от порога, равного 0 045 эв, сечение вращательного возбуждения почти линейно растет с энергией относительного движения. Вблизи порога заметно искривление прямой, выражающей зависимость сечения от энергии. [20]
Другими словами, время столкновения молекул примерно в 1000 раз меньше времени между столкновениями. Следовательно, подавляющую часть времени молекулы движутся свободно, а столкновения, даже при атмосферном давлении, можно считать редким событием в их жизни. [21]
Он предположил, что время столкновения между бомбардирующей частицей и одним из нуклонов ядра мало ( 10 - 22 - 10 - 21 сек. [22]
При больших V во время столкновения атом много раз успевает перейти с одного уровня на другой и обратно. Будем считать, что траектория прямолинейна и ось квантования атома направлена на возмущающую частицу. [23]
Кроме того, если время столкновения электрона с атомом значительно меньше 1 / со, то при расчете среднего квадрата энергии, переданной в единицу времени, можно пренебречь влиянием кулоновского поля. [24]
В частности, во время столкновения атомов уровни энергии испытывают случайные штарковские сдвиги без изменения состояния и скорость распада раь увеличивается без существенного изменения 7а и 7ь - Изменение скорости распада раъ можно просто вычислить следующим способом. [25]
Нетрудно убедиться, что оценить время столкновения с помощью одних только соображений размерности не удастся. [26]
Пиддука, согласно которой во время столкновения молекул при обмене энергией может происходить превращение вращательной энергии в поступательную, и наоборот. Чепмен в этих работах принял обобщенную форму вращающейся молекулы, имеющей сферическую симметрию. Он исходил из представления, что если газ состоит из не вращающихся сферических молекул, упругий удар является возможным видом взаимодействия. [27]
Степень адиабатичности процесса определяется отношением времени столкновения к периоду движения ядра. [28]
Очевидно, ajv может рассматриваться как время столкновения. [29]
Такое рассмотрение соответствует предположению, что во время столкновения можно пренебречь взаимодействием между нейтроном и протоном. Последнее можно пояснить следующими замечаниями. В классической механике импульс относительного движения р равен р ( М 2) ( vn - vp), где vn, vp - скорости нейтрона или протона соответственно. [30]
Страницы: 1 2 3 4