Время - столкновение
Cтраница 4
Гидродинамический этап начинается по прошествии времени, в несколько раз превышающего время столкновения TO. Здесь прооисходит второе сглаживание, после которого между скоростями объектов устанавливается равновесие, а зависимость системы от времени целиком содержится в макроскопических переменных ( например, плотности, средней скорости, температуре), которые являются моментами функции / 1 относительно скоростей. [46]
Рассмотрим газ, в котором время между столкновениями т много больше времени столкновения тс. Как отмечалось в § 1.4, этому условию удовлетворяют как разреженные, газы, составляющие основной предмет настоящей книги, так и весьма плотные с обычном понимании газы при давлениях порядка десятков и сотен атмосфер. [47]
 |
Во время амбиполяр-ной диффузии плазмы течет диф. [48] |
Несмотря на то что плотность заряженных частиц п зависит от радиуса, времена столкновений % е и т остаются постоянными, поскольку в слабоионизованной плазме они определяются столкновениями с нейтральным газом, плотность которого приблизительно постоянна. [49]
Нам ничего не известно о силах, с которыми взаимодействуют вагоны во время столкновения, кроме того факта, что на основании третьего закона Ньютона они в каждый момент равны по модулю и противоположны по направлению. При динамическом подходе необходимо задаваться какой-то моделью взаимодействия вагонов. Простейшее возможное предположение - что силы взаимодействия постоянны в течение всего времени, пока происходит сцепка. [50]
Как видно из приведенной таблицы, время между столкновениями т много больше времени столкновения тс даже при давлениях порядка сотен атмосфер. Поэтому можно считать, что ббльшую часть времени молекулы движутся в поле внешних сил ( в отсутствие таких сил - прямолинейно), резко изменяя направление и скорость при кратковременных столкновениях. [51]
Из физических соображений ясно, что, кроме диаметра взаимодействия d я времени столкновения тс, важную роль должны играть длина пробега К п время между столкновениями т, а также характерный размер течения L и характерное время течения в. [52]
Результат (3.70) справедлив для значений времени t, больших по сравнению со временем столкновения. Следует ожидать, что если Gs ( r, t) корректно вычислена на основании закона силового взаимодействия, то величина г2 будет пропорциональной t, причем наклон этой зависимости дает коэффициент диффузии. Для многих случаев проведены. На рис. 13 показаны типичные значения двух различных потенциалов для жидкого натрия. Эти потенциалы имеют сглаженный осциллирующий характер. Явное различие кривых 1 и 2 показывает, что диффузионная константа очень чувствительна к виду парного потенциала. [53]
Но, как следует из вывода, сила, с которой молекула во время столкновения действует на стенку, зависит только от величины изменения ее импульса. При учете конечных размеров молекул формулы (4.7), (4.8) остаются в силе, если под V понимать скорость центра масс молекулы. [54]
 |
Столкновение жесткого сферического атома с жесткой двухатомной молекулой. [55] |
Составляющие этих сил определяются величиной мгновенных количеств движения настиц В и С во время столкновения. F пропорционально компоненте относительного количества движения пары В и С вдоль линии их центров. Можно рассмотреть более сложный случай, когда шары предполагаются шероховатыми. Здесь в изменении вращения и колебания участвуют также и тангенциальные составляющие количества движения шаров В и С в момент соприкосновения. [56]
Страницы: 1 2 3 4