Cтраница 4
В рассматриваемом случае периоды по двум координатам - в плоскости, перпендикулярной Н, - совпадают и написанный интеграл / представляет собой сумму двух соответствующих адиабатических инвариантов. Однако каждый из этих инвариантов в отдельности не имеет особого смысла, так как зависит ог неоднозначного выбора векторного потенциала поля. Проистекающая отсюда неоднозначность адиабатических инвариантов отражает тот факт, что, рассматривая магнитное поле как однородное во всем пространстве, в принципе нельзя определить возникающее вследствие переменности Н электрическое поле, зависящее в действительности от конкретных условий на бесконечности. [46]
В рассматриваемом случае периоды по двум координатам - в плоскости, перпендикулярной к Н, - совпадают и написанный интеграл / представляет собой сумму двух соответствующих адиабатических инвариантов. Однако каждый из этих инвариантов в отдельности не имеет особого смысла, так как зависит от неоднозначного выбора векторного потенциала поля. Проистекающая отсюда неоднозначность адиабатических инвариантов отражает тот факт, что, рассматривая магнитное поле как однородное во всем пространстве, в принципе нельзя определить возникающее вследствие переменности Н электрическое поле, зависящее в действительности от конкретных условий на бесконечности. [47]
Так как получающиеся при этом интегралы все равномерно сходятся относительно а для а а о 0 ( например, написанный интеграл мажорируется интегралом J е-а х х ndx) TO применение правила Лейбница оправдано. [48]