Конечное время - жизнь
Cтраница 1
Конечное время жизни во: б жденных энергетических еосте) япий ядра приводит к пе Мопохроматпчпостп у-из. [1]
Конечное время жизни частиц не является единственной причиной уширения линий. Излучающие частицы, как правило, находятся в тепловом движении. [2]
 |
Относительное расположение и форма линий излучения и поглощения Y-лучей ( а, а. схема опыта Мессбауэра ( б и первый спектр, полученный им на примере излучения 129 кэВ, Ir1 1 ( б. [3] |
Конечное время жизни возбужденных энергетических состояний ядра приводит к немонохроматичности - излучения, сопровождающего переход ядра из возбужденного состояния в основное. [4]
Конечное время жизни возбужденных энергетических состояний ядра приводит к немонохроматичности у-излучения, сопровождающего переход ядра из возбужденного в нормальное состояние. Эта немонохроматичность называется естественной шириной линии у-излучения, а неопределенность A. Резонансным поглощением у-излучения ядрами называется поглощение ядром у-фотонов такой частоты v, что энергия Av фотона равна разности энергий одного из возбужденных и основного энергетических состояний ядра. [5]
Это конечное время жизни в данном квантовом состоянии часто связывают с временем спин-спиновой релаксации tz - В классическом смысле Т2 является мерой средней длительности волнового цуга, излученного или поглощенного ионом в процессе парамагнитного резонанса. Очевидно, что в случае чисто неоднородного уширения величина Т2 не определена и не связана простым соотношением с наблюдаемой шириной линии. [6]
Учет конечного времени жизни спина на зееманов-ском уровне, например, с помощью уравнений Блоха приводит к лоренцевой форме линии. [7]
Вследствие конечного времени жизни экситона последний аннигилируется на дефекте либо за счет испускания фотона ( люминесценция), либо за счет безызлучательных переходов с превращением энергии возбуждения в тепло. Таким образом, в процессе аннигиляции экситона у дефекта энергия возбуждения может расходоваться на локальный отжиг кристаллической решетки у дефекта, но безактивационный акт роста после этого при взаимодействии частиц в основном состоянии становится крайне маловероятным. Однако в процессе облучения образца экситоны непрерывно мигрируют к активным концам цепи по упорядоченным кристаллическим областям. [8]
Учет конечного времени жизни упомянутых состояний приводит к появлению под интегралом (5.11) дополнительного множителя ехр ( - 2Г7 / Й), где Г - ширина уровня локализованного экситона. [9]
 |
Кривая резонансного поглощения ядерного магнитного резонанса. [10] |
Связанное с конечным временем жизни уширение линии существен по у веществ с малым временем спин-решеточной релаксации. [11]
 |
Диаграмма процесса рождения. [12] |
Системы, имеющие конечные времена жизни, называются квазистационарными, или метастабилъными, состояниями в отличие от стационарных, или стабильных, состояний, которые имеют бесконечное время жизни. [13]
Большинство возбуждений имеют конечное время жизни. Например, оптические фононы затухают вследствие взаимодействия с другими фононами ( посредством ан-гармонизма) [3.3] или взаимодействия с дефектами. Роль Г сводится к уширению энергетических уровней. Это, как следует из (9.3), эквивалентно существованию максимального размера L, при котором еще возможно наблюдение подобных эффектов. Другими словами, если L слишком велико, то произойдет затухание возбуждения до того, как оно достигнет барьера. Поскольку энергия размерного квантования обратно пропорциональна т, эти эффекты труднее наблюдать для тяжелых частиц. Как правило, необходимо охладить образец до низких температур ( для уменьшения Т 7), чтобы иметь возможность фиксировать малые энергии квантования. [14]
Страницы: 1 2 3 4