Статистическое время - запаздывание
Cтраница 2
 |
Принципиальная схема реле времени на тиратроне ТХ11Г. [16] |
Тиратрон ТХ11Г помимо высокой стабильности сеточного напряжения зажигания отличается наиболее высоким из отечественных ТТР входным сопротивлением ( - 1012 ом), что особенно важно для построения реле с большой выдержкой времени. Для уменьшения статистического времени запаздывания зажигания тиратрона один из его свободных электродов ( второй вывод на ножке лампы) использован для поддержания в тиратроне слаботочного вспомогательного разряда. [17]
 |
Яркость свечения газов и их смесей, кд / м2 [ 57J. [18] |
При приложении к ячейке напряжения U ( Л, самостоятельный разряд начинается с некоторой задержкой. Время задержки состоит из статистического времени запаздывания и времени формирования. [19]
Статистическое время запаздывания может быть значительно уменьшено путем посторонней ионизации, например облучением разрядного промежутка рентгеновскими, ультрафиолетовыми или радиоактивными лучами. С увеличением приложенного напряжения ( амплитуды импульса) статистическое время запаздывания сокращается, вследствие того что с увеличением напряжения вероятность появ ления активного свободного электрона в промежутке увеличивается. В резко неоднородных полях статистическое время запаздывания близко к нулю, так как запальные электроны появляются в промежутке за счет электростатической эмиссии с острия. Затемнение промежутка затрудняет появление свободных электронов и тем увеличивает время разряда. [20]
Такой способ развертывания изображения обеспечивает надежное зажигание ячеек первого, катода, а также ячеек, фиксирующих точки разрыва отображаемых функций. Реверсивная развертка способствует повышению средней яркости изображения за счет уменьшения статистического времени запаздывания зажигания ячеек. Реверсивная развертка, в частности, используется в многоканальном индикаторе графиков. [21]
На рис. 110 представлена первая электронно-лучевая осциллограмма пробоя в воздухе, для которого разность потенциалов на электродах снята в зависимости от времени. В этом случае при атмосферном давлении время формирования разряда оказывается порядка 10 - 8 сек, тогда как статистическое время запаздывания около 10 - 7 сек. [22]
Для того чтобы обеспечить практическую неизменность результатов при измерении импульсных напряжений шаровыми разрядниками, часто применяется искусственная ионизация разрядного промежутка. Облучение поверхности электродов ультрафиолетовым излучением от ртутно-квар-цевой лампы, искровые и коронные разряды в воздухе, а также излучение от радиоактивных веществ увеличивают число свободных электронов в промежутке и тем самым уменьшают статистическое время запаздывания пробоя. [23]
Своеобразно изменяется коэффициент импульса шарового разрядника при малых временах разряда в зависимости от расстояния между электродами. Когда расстояние между шарами невелико, так что поле остается слабоиеоднородным, при уменьшении расстояния между электродами коэффициент импульса возрастает, так как шары все больше загораживают межэлектродное пространство от действия внешнего ионизатора, вследствие чего увеличивается статистическое время запаздывания. При больших расстояниях между электродами, когда степень неоднородности поля достаточно возрастает, начинает сказываться увеличение времени формирования разряда, которое, как известно, с увеличением степени неоднородности поля возрастает. Поэтому при определенном расстоянии между шарами коэффициент импульса должен иметь минимум. [24]
Время срабатывания искрового промежутка складывается из статистического времени запаздывания и времени формирования разряда. Поэтому промежутки, изображенные на рис. 5 - 67 а и д, в общем случае имеют большее время срабатывания, чем остальные промежутки, изображенные на рис. 5 - 67, так как ультрафиолетовое излучение разряда во вспомогательном промежутке значительно снижает статистическое время запаздывания. Можно получить очень малое время запаздывания разряда во вспомогательном промежутке ( порядка сотых долей микросекунд), если расстояние между его электродами достаточно мало, а конфигурация электродов обеспечивает резкую неоднородность поля между ними, и амплитуда импульса напряжения, поданного на вспомогательный промежуток, значительно превосходит его пробивное напряжение. [25]
Статистическое время запаздывания может быть значительно уменьшено путем посторонней ионизации, например облучением разрядного промежутка рентгеновскими, ультрафиолетовыми или радиоактивными лучами. С увеличением приложенного напряжения ( амплитуды импульса) статистическое время запаздывания сокращается, вследствие того что с увеличением напряжения вероятность появ ления активного свободного электрона в промежутке увеличивается. В резко неоднородных полях статистическое время запаздывания близко к нулю, так как запальные электроны появляются в промежутке за счет электростатической эмиссии с острия. Затемнение промежутка затрудняет появление свободных электронов и тем увеличивает время разряда. [26]
 |
Зависимость относительного числа. [27] |
Величина фототока зависит от материала катода и быстро уменьшается с временем облучения. Способ обработки поверхности катода также оказывает большое влияние на величину фототока. Это привело к заключению, что статистическое время запаздывания пробоя в промежутке, облучаемом ртутно-кварцевой лампой может сильно изменяться, если не учитывать влияния поверхности электродов. Удовлетворительные результаты получены с использованием радиоактивных веществ. [28]
Измерение импульсных напряжений с помощью шаровых разрядников имеет ряд особенностей, связанных с явлением запаздывания разряда при кратковременных импульсных воздействиях. Для уменьшения времени запаздывания разряда и получения стабильных результатов необходимо облучение разрядных промежутков при измерении напряжений до 50 кв, и в особенности при измерении коротких импульсов. Облучение ультрафиолетовым излучением ртутно-кварцевой лампы или излучением радиоактивных веществ увеличивает число свободных электронов в промежутке и тем самым уменьшает статистическое время запаздывания разряда. [29]
Статистическое время запаздывания зависит от многих обстоятельств и не является величиной постоянной. Нормально в 1 см воздуха под действием космических лучей, радиоактивности Земли и др. в 1 сек образуется от 10 до 20 электронов. Время статистического запаздывания в таком случае сравнительно велико и поэтому для уменьшения его искровой промежуток облучают ионизирующими излучениями. Статистическое время запаздывания в значительной степени зависит также от величины приложенного к электродам напряжения к от материала катода. [30]
Страницы: 1 2 3