Cтраница 1
Получающийся интеграл называется в данном случае интегралом Римана по n - мерному брусу К. [1]
Получающиеся интегралы будут упрощаться, так как производная от алгебраического многочленаРп ( х) будет алгебраическим многочленом степени, на единицу меньшей. [2]
Получающиеся интегралы будут упрощаться, так как производная от алгебраического многочлена Р ( х) будет алгебраическим многочленом степени, па единицу меньшей. [3]
Указание: Получающиеся интегралы сводятся к стандартным с помощью подстановки и е ах. [4]
Применяя предшествующую теорему последовательно к получающимся интегралам, мы видим, что интегрирование по а в промежутке ( 0, а) по отношению к интегралу, равномерно сходящемуся в промежутке ( о ai) может быть любое число раз выполнено под знаком интеграла, и что получающийся в результате интеграл будет снова равномерно сходящимся в том же промежутке, что и исходный. [5]
В результате можно видеть, что получающиеся интегралы по внутренним поверхностям разрыва все взаимно сокращаются и остается лишь вклад нормальной составляющей поляризации внешней поверхности диэлектрика. [6]
Следует отметить, что обычно с целью последующего упрощения получающихся интегралов в качестве атомных выбираются не водородопо-добные, а так называемые слэтеровские функции. [7]
Если постоянные А и В специальным образом не подобраны, то получающийся интеграл будет эллиптическим. [8]
Таким образом, интеграл jstnmx cosmxdx выражается или нет через элементарные функции в зависимости от того, обладает этим свойством или нет получающийся интеграл от дифференциального бинома. [9]
Таким образом, интеграл jj s nm x cosm x dx выражается или нет через элементарные функции в зависимости от того, обладает этим свойством или нет получающийся интеграл от дифференциального бинома. [10]
В формулах ( 23) и ( 24) нижние пределы интегрирования ха и уа можно выбирать произвольно в пределах рассматриваемой односвязной области, но так, чтобы получающиеся интегралы имели смысл. Удачный выбор х0 и у0 во многих случаях облегчает задачу интегрирования уравнения. [11]
Если точка поля лежит на стороне треугольной ячейки, то сначала ячейка делится на две части прямой, проходящей через точку поля ( рис. 4.8, б), и получающиеся интегралы вычисляются по формуле интегрирования Гаусса. [12]
Благодаря аналитичности F этот путь интегрирования в плоскости s можно деформировать в путь, состоящий из отрезка ( - 1 0) вещественной оси и вертикальной прямой Re ( 5 1) 0 - Получающиеся интегралы можно записать в полностью вещественной форме. [13]
В первом случае, который обычно называют режимом Капицы-Дирака, можно считать, что распределение атомов, а с ним и /, являются, no - существу, постоянными. Тогда получающиеся интегралы для сп и sn, как показано в приложении П, являются функциями Бесселя. Кроме того, периодичность стоячей волны приводит к дискретным значениям передаваемого импульса. [14]
Эти оценки показывают, что после дифференцирования под знаком интеграла в (2.1) получающийся интеграл сходится равномерно. [15]