Cтраница 1
Здесь первый интеграл отражает долю накопленного статического повреждения, а второй - долю усталостного повреждения. [1]
Здесь первый интеграл равен нулю, так как интегрирование производится по беско о удаленной поверхности, а 8ЕХ равно нулю на бесконечности. [2]
Здесь первый интеграл представляет собой центробежный момент инерции 1ху относительно центральных осей, второй и третий интегралы обращаются в нуль, поскольку оси проходят через центр тяжести сечения, а последний интеграл; равен площади фигуры. [3]
Здесь первый интеграл берется по бесконечно малой линии adcb, а второй - по бесконечно малой поверхности, проходящей через эту линию; а, ( 3, f суть косинусы углов нормали поверхности с осями. [4]
Здесь первый интеграл всегда положителен, и неустойчивость может появиться только за счет второго. Как было показано Сайдемом [4] для прямого шнура с цилиндрической симметрией, вблизи этих точек, где смещение rj почти постоянно вдоль силовых линий, может возникнуть неустойчивость локального типа. Представляет интерес обобщить это рассмотрение на случай произвольной тороидальной системы. [5]
Здесь первый интеграл справа представляет собой мощность внешних объемных сил, второй - мощность внешних поверхностных сил, приложенных к границе S области V, а третий - мощность внутренних ( для области V) сил, как следствие существования между внутренними частицами сил поверхностного взаимодействия - давления и сил трения. [6]
Здесь первый интеграл распространен по поверхности тела, а второй - по объему его. [7]
Здесь первый интеграл - квадратичная форма относительно составляющих деформаций е, так как согласно закону Гука (3.30) гл. [8]
Здесь первый интеграл, согласно ( 167), определяет атомный энергетический уровень. [9]
Здесь первый интеграл выражает удвоенную, а второй - учетверенную энергию поля. [10]
Здесь первый интеграл выражает потенциальную энергию изменения формы тела, а второй - потенциальную энергию изменения его объеме. [11]
Здесь первый интеграл берется по объему, а второй - по той части St поверхности тела, где приложены внешние поверхностные нагрузки. Следовательно, с ростом перемещений потенциал внешних сил уменьшается. [12]
Здесь первый интеграл берется по всему объему, а второй - по поверхности рассматриваемого тела. [13]
Здесь первый интеграл, являющийся несингулярным в силу того, что 1 - N1 обращается в нуль в особой точке и подынтегральное выражение ведет себя достаточно хорошо в окрестности этой точки, может быть найден численно; второй же интеграл должен вычисляться аналитически. Для плоских граничных элементов эти интегралы вычисляются просто. Добавляемое к полученным коэффициентам разрывное слагаемое P j - приводит к диагональному преобладанию коэффициентов блоков итоговой матрицы. [14]
Здесь первый интеграл - квадратичная форма относительно составляющих деформаций е, так как согласно закону Гука (3.30) гл. [15]