Cтраница 1
Отдельные интегралы в правой части выражения (7.126) представляют собой мощности сил: первый - объемных, второй - поверхностных, третий - внутренних, четвертый - межфазных. [1]
При определении отдельных интегралов в этом выражении приходится обращаться к приемам численного интегрирования. [2]
При использовании преобразования Эйлера отдельные интегралы могут пропадать, если в некоторой подобласти вторая производная wxx ( или wyy) тождественно равна нулю. [3]
Эти инвариантные уравнения охватывают отдельные интегралы системы, п этом случае они содержат произвольные постоянные. [4]
Однако использование метода комплексных амплитуд для вычисления отдельных интегралов значительно упрощает выкладки. [5]
Естественно, ( 157) распадается на столько отдельных интегралов, сколько имеется отверстий, и каждый интеграл относится только к одному отверстию. При этом легко убедиться в том, что значение интеграла зависит только от края отверстия; в самом деле, поверхности Гюйгенса мо жно придать различную форму, лишь бы граница ее оставалась прежняя - край отверстия. [6]
Если теперь произвести суммирование по /, то отдельные интегралы образуют объемный интеграл по всему замкнутому пространству V. Пусть Sjh - граничная поверхность, общая для Vj и Vh. Для каждой поверхности Sik имеются два поверхностных интеграла, полученных в результате применения теоремы Гаусса как к Vj, так и к Vh. Sih, тангенциальные составляющие векторов Е и Н непрерывны, а нормали к поверхности направлены навстречу друг другу, то сумма внутренних интегралов равна нулю и, следовательно, в интеграле будут иметь значение только наружные границы. Это означает, что интегрирование ведется по поверхности S. [7]
Квадратурной формулой называется всякая простая формула, аппроксимирующая отдельный интеграл It. Составная квадратурная формула - это формула, дающая приближение к / ( /) в виде суммы приближений по данной квадратурной формуле к отдельным интегралам / г. Двумя простейшими квадратурными формулами являются формула прямоугольников и формула трапеций. В некоторых случаях они входят также и в число самых эффективных. [8]
Поэтому различие между двумя оценками / v зависит только от весовых множителей отдельных интегралов, и если системы содержат большое число электронов, влияние этих весовых мно жителей будет выравниваться. [9]
Теперь мы рассмотрим еще некоторые подстановки, с помощью которых могут быть вычислены отдельные интегралы, принадлежащие к данному в этом параграфе типу I. [10]
В поле сил могут существовать все три интеграла импульса, если равнодействующая равна нулю, а также любые два или один. Существование отдельных интегралов импульса связано с симметрией силового поля. Если материальная точка находится в поле сил, направленных параллельно одной из координатных осей, то существуют два интеграла движения - сохраняются проекции на оси, перпендикулярные силам. В этом случае существуют два первых по порядку следования из вышеуказанных интегралов. Если же силы располагаются в плоскостях, перпендикулярных одной из осей, то существует один интеграл относительно данной оси. [11]
Его величина зависит от симметрии и величины перекрывания начальной и конечной пространственных ор-биталей. Таким образом, момент перехода является произведением трех отдельных интегралов и равен нулю, если равен нулю хотя бы один из этих интегралов. При этом вероятность перехода также равна нулю. Такой переход называется запрещенным в противоположность разрешенным переходам, для которых момент перехода отличается от нуля. Правила запрета имеют приближенный характер. [12]
Приведенный способ вычисления применим и в тех случаях, когда вихревая нить составлена из нескольких прямолинейных отрезков. При этом необходимо только взять правильные пределы в отдельных интегралах. [13]
Тот факт, что разности ( 58) можно придать смысл, хотя отдельные интегралы в ней не определены доказывает, что комцутатор - менее сингулярный объект, чем просто произведение двух токов. [14]
Эта формула справедлива и в неограниченной области ( 7, каковой является внешность профиля, если рассматривать ее как предел на монотонно расширяющейся последовательности областей. Поскольку при Q 2 предел левой части Г ос, то и правая часть конечна, хотя отдельные интегралы могут расходиться. [15]