Cтраница 3
Таким образом, вместо прямого расчета конфигурационного интеграла мы прибегаем к обходному пути, законность которого отнюдь не очевидна. В этом, невидимому, заключается основное затруднение современной теории растворов электролитов. [31]
Следовательно, разные члены в разложении конфигурационного интеграла Q ведут себя различным образом в термодинамическом пределе: все они расходятся пропорционально числу N, взятому в степени, определяемой связанностью соответствующих диаграмм. [32]
Величина ZN, которую обычно называют конфигурационным интегралом, играет важную роль в теории неидеальных газов. В частности, явное выражение для этой величины позволяет, как следует из формул (2.1.2), (2.1.3), (2.1.13), непосредственно вывести уравнение состояния любого газа. [33]
Пусть QN ( I -) обозначает конфигурационный интеграл системы, получившейся в результате такого расширения. [34]
Если есть самопересечения, то при вычислении конфигурационного интеграла следует учитывать невозможность таких состояний, когда две мономерные единицы или более находятся в одной и той же области трехмерного конфигурационного пространства, если объем этой области меньше некоторого минимального. Таким образом, конфигурационная статистика полимеров с самопересечениями является уже неодномерной. [35]
В ней фазовый переход связан с особенностями конфигурационного интеграла. Ротта изложен в гл. [36]
Матричные методы позволяют полностью решить задачу вычисления конфигурационного интеграла QN также в рамках поворотно-изомерной модели полимера, упоминавшейся в самом начале главы. В этой модели считается, что всякая пара соседних мономерных единиц ( треугольников) в каждый момент времени находится в одном из двух возможных состояний, которые могут различаться величиной потенциально энергии взаимодействия этих мономерных единиц. [37]
Для того чтобы упростить уравнение (71.16), выражающее конфигурационный интеграл, при логарифмировании вместо логарифма суммы подставляют логарифм наибольшего члена, что при данных условиях не вызывает большого расхождения. [38]
В классическом приближении QN превращается в так называемый конфигурационный интеграл. [39]
Метод Майера основан на замене суммы, представляющей конфигурационный интеграл ее наибольшим членом. [40]
Из формулы (2.51) видно, что задача вычисления конфигурационного интеграла свелась к весьма несложной квадратуре. Потенциалы Т могут или вычисляться теоретически методами квантовой механики, или же определяться экспериментально. Вопрос о вычислении Р выходит за рамки нашего изложения. Для наиболее простых случаев потенциалов Т интеграл может быть взят аналитически, в более сложных случаях он без труда вычисляется с помощью арифмометра или вычислительной машины. Мы отмечаем это потому, что решение интегро-дифференциального уравнения или аналогичного ему уравнения с матричными операторами, к которым сводится задача при использовании методов теории стохастических процессов, представляет собой гораздо более сложную математическую задачу. [41]
Покажем, что и в этом случае задача вычисления конфигурационного интеграла в принципе не отличается от случая, когда все звенья идентичны. [42]
Вся трудность состоит в расчете оставшегося, так называемого конфигурационного интеграла. Если переменные не разделяются, то даже с помощью ЭВМ интегрирование оказывается невозможным, так как это ЗЛ / - кратный интеграл. [43]
Константы е и а потенциала Леннард-Джонса вводят в выражение конфигурационного интеграла и в другие уравнения статистической механики. [44]
Отличия свойств идеальных и реальных газов определяются различием свойств конфигурационных интегралов Zv для обеих систем. [45]