Cтраница 2
Поскольку интегрирование по безразмерному времени, как правило, является заключительным, то в качестве подынтегральных выражений в общем случае используется произведения функций и геометрических интегралов, причем оба сомножителя зависят от безразмерного времени. [16]
Рассматриваемые геометрические интегралы содержат зависимости от безразмерного времени, различные для первого и остальных слагаемых, а в остальном они идентичны. & общим символом sr, что позволит получить геометрические интегралы, входящие в разные слагаемые, пользуясь одинаковыми функциями от JEF, не зависящими от времени, для начальной безразмерной избыточной температуры и безразмерных геометрических характеристик лучистого нагрева. [17]
Поскольку эти выражения не содержат зависимостей от времени, то геометрические интегралы для определения первого и третьего слагаемых характерных частных решений одинаковы. Поэтому, во избежание повторений, будем сразу получать геометрические интегралы, входящие в оба слагаемые, пользуясь оди - Еаковыми функциями от - с для начальной безразмерной избыточной температуры и безразмерных геометрических характеристик лучистого нагрева. [18]
Безразмерная избыточная температура представляет собой частное от деления временного интеграла на соответствующий безразмерный импульс. В подынтегральные выражения входят либо произведения функций, либо произведения функций и геометрических интегралов, причем оба сомножителя зависят от безразмерного времени. [19]
Это уравнение имеет два нулевых корня. Один из них обусловлен однопара-метричностью семейства перманентных вращений ( 72) ( свободный параметр - w), а другой - наличием геометрического интеграла. [20]