Характерное время - жизнь
Cтраница 1
 |
Электрический зонд специальной конструкции для регистрации ионов с большой поперечной энергией. [1] |
Характерное время жизни для протонов с энергией 60 - 70 эе при В0 3000 ее составляет около 100 мксек. Пролетное время для протонов с той же энергией от инжектора через область ловушки, занятую полем, равно 10 мксек. [2]
Характерные времена жизни для резонансных состояний заключаются в интервале 10-аа - 10 - 24 сек. [3]
Действительно, характерное время жизни вихря выражается в ( А22) через интеграл от В ( О, s) в пределах s 0, s оо. [4]
Напомним, что сделанная оценка характерных времен жизни была основана на учете единственного механизма взаимодействия - кулоновских столкновений. [5]
Важным параметром этих пар является их характерное время жизни. [6]
Для псевдоожиженного слоя ni 0 - 1 и характерное время жизни пульсации масштаба L J Z будет мало по сравнению со временем жизни пульсации аналогичного масштаба в потоке без частиц. [7]
В бездефектных металлах позитроны аннигилируют из свободного состояния с характерным временем жизни ту 100 пс. [8]
При турбулентных скоростях межзвездного газа порядка v 10 км / с характерное время жизни вихря получается т 3 1014 с 107 лет, так что характерное время затухания галактического поля равно t 2 108 лет. Это значение, конечно, весьма неточно, так как межзвездный газ неоднороден в столь высокой степени, что простое понятие длины перемешивания, на котором основана эта оценка, может потребовать некоторого изменения. К примеру, коэффициент 0 2 в (17.89) получен из численных экспериментов с однородными жидкостями. Подходит ли он к столь клочковатой среде, как межзвездный газ. Возможно, еще более существенно то, что мы пренебрегали плавучестью и динамической неустойчивостью галактического магнитного поля, характерное время развития которых ближе к 107 лет. Мы полагаем, что 108 лет - это лишь порядок величины времени затухания галактического поля. Время затухания мало по сравнению с возрастом Галактики 1010 лет, поэтому приходится сделать вывод, что современное галактическое поле не первично, а поддерживается каким-то видом динамо-активности в газовом диске. [9]
В заключение выскажем гипотезу относительно причин существования у шаровой молнии двух характерных времен жизни или по крайней мере большого разброса в определении времени ее жизни. Это определяет постоянную распада и верхнюю границу жизни шаровой молнии: 50 - 100 с. В то же время, как это следует из фактов, рассмотренных в данном параграфе, вещество шаровой молнии образует обособленную фазу, которая, естественно, может испаряться подобно жидкости, смешиваясь с окружающим воздухом. Этот процесс многократно ускоряется в условиях, когда фазовая граница по той или иной причине становится неустойчивой. Нарастание возмущений приводит тогда к развитию турбулентной диффузии и выбрасыванию капель вещества с поверхности раздела фаз. [10]
Прямые измерения [249] кинетики колебательной релаксации изолированных ОН-групп на поверхности чистого Si02 дают характерное время жизни колебательно-возбужденных состояний гон - 200 пс; такое же значение наблюдается и для колебаний OD-групп. В обоих случаях величина т существенно превосходит характерное время переориентации в молекулярных системах. [11]
Сюда относятся основанные лишь на внешних параметрах оценки полной кинетической энергии циркуляции, ее характерного времени жизни, скорости диссипации кинетической энергии, разности температур, вызывающей циркуляцию и др. Важно подчеркнуть, что эти рассмотрения ведутся с довольно общих позиций, без рассмотрения конкретной картины движений, хотя последнее свидетельствует об ограниченности самого подхода. Поэтому представляет интерес развить аналогичные соображения н для циркуляции атмосферы Солнца, тем более что большинство из перечисленных выше величин известно довольно плохо или неизвестно совсем. [12]
 |
Зависимость давле - р, МПа кия от приращения объема ШФЛУ при t 20 С и Vb 1 1 10 3 м3.| Изменение критерия a 0. [13] |
Обозначим через Х концентрации микрозародышей газа в объеме ШФЛУ в дискретные моменты времени tn nAt, где М - характерное время жизни микрозародышей. Предположим, что скорость образования зародышей пропорциональна их концентрации. [14]
В результате прямых экспериментов описанного типа была обнаружена и количественно исследована стандартная двухнейтринная мода двойного бе-та-распада в ядрах: 48Са, 76Ge, 82Se, 100Mo, 116Cd, 128 130Те; 13бХе; 150Ш 238и Характерные времена жизни ядер по отношению к этому распаду, как и ожидалось на основании теоретических оценок, оказались весьма большими - масштаба Ю18 21 лет. Одновременно в этих экспериментах были получены ограничения на времена жизни этих ядер по отношению к безнейтринной моде распада. [15]
Страницы: 1 2