Характерное время - жизнь
Cтраница 2
Множитель nib, где тп - масса заряженного пиона, вписан руками, чтобы получить правильную размерность и правильный порядок величины амплитуды: если ядерное время порядка 10 - 2 с поделить на G2m - 10 - 14, получится время порядка 10 - 10с - характерное время жизни гиперонов. [16]
Таким образом, приближение к стационарному состоянию за счет объемной рекомбинации происходит по экспоненциальному закону с характерным временем тл. Обозначим характерные времена жизни электронов и дырок тг и т /, во избежание путаницы с соответствующими временами релаксации т итр, которые определяют подвижность и обычно на много порядков меньше. [17]
Согласно этой формуле в воде время жизни РП порядка 10 - 10 секунд. Значит, характерное время жизни РП в сквалане порядка 10 наносекунд. К оценке времени жизни пар надо относиться осторожно. Дело в том, что функция распределения пар по времени между повторными столкновениями такова, что среднее время между повторными столкновениями в паре стремится к бесконечности. Это связано с тем, что есть небольшая доля пар с очень большим временем между повторными столкновениями. Поэтому с точки зрения спиновой динамики существенными могут оказаться не все пары, а только доля пар с оптимальным временем жизни. Время жизни пары существенно возрастает в средах с ограниченной подвижностью. Например, в спиновой химии очень часто изучают реакции в мицеллах. Для пары радикалов мицелла может служить как некоторая суперклетка. Время жизни РП в мицелле может достигать микросекунд, это очень большое время с точки зрения спиновой динамики. [18]
В предыдущем разделе было показано, что атом, находящийся в возбужденном состоянии, может со временем совершать переходы в основное состояние и обратно даже в отсутствие приложенного поля. Тем не менее, эксперимент показывает, что в возбужденном состоянии атом распадается с характерным временем жизни в нижнее состояние, и он не совершает переходов вверх и вниз. [19]
Период вращения газового диска Галактики равен в окрестности Солнца Т 2 5 108 лет, так что угловая скорость равна П 2тг / Г 0 8 10 - 15 рад / с. Наблюдения не дают точных оценок величин Л, v и L, но принято считать, что L 100 пс и и 10 км / с. Следовательно, характерное время жизни вихря равно 3 Ю14 с 107 лет. Поэтому Ф Пт 0 24 рад, и эта величина достаточно мала, чтобы можно было пренебречь квадратичными эффектами, обусловленными вторым динамо-коэффициентом Q, а также отрицательной турбулентной диффузией. [20]
Остановимся кратко на некоторых попытках улучшить уравнение Левинсона. На первый взгляд источником проблем является незатухающая память в интеграле столкновений (4.5.14), благодаря которой скорость изменения одночастичной функции распределения в момент времени t зависит от всей предыстории процесса. Поскольку квазичастицы в реальных системах имеют характерное время жизни тг, ядро в немарковском интеграле столкновений должно затухать за время t - tf-rr. В численных расчетах было обнаружено, что решения улучшенного уравнения Левинсона ведут себя на больших временах более устойчиво ( в частности, исчезают отрицательные значения /) и наблюдается переход к марковскому режиму, но, тем не менее, при t - ос функция распределения не стремится к равновесной. Хаг и Баньяи [93] предложили феноменологическое ядро в интеграле столкновений Левинсона для электрон-фононной системы, которое приводит к более разумному поведению функции распределения электронов в марковском пределе. Стационарное решение кинетического уравнения оказалось близким к распределению Ферми, однако точного равенства этих функций достигнуто не было. [21]
Синхротронное излучение возникает при движении ультрарелятивистских электронов в магн. Радиоизлучение генерируется электронами с энергией 108 - 10е эВ; характерное время жизни таких электронов, обусловлеиное потерями на излучение, исчисляется тысячами лет. Очевидно, для создания наблюдаемого спектра излучения К. [22]
При этом учитываются не только градиентная молекулярная диффузия, но и термо -, и турбулентная диффузии, т.е. задача расчета X - f ( Z) требует учета и химии, и физики атмосферных процессов. Значимость диффузионного фактора возрастает с уменьшением X, т.е. с увеличением Z и уменьшением Z. Если же это произведение настолько велико, что для X характерное время жизни т 1 ДД8 ], намного меньше характерного времени диффузии, то членом Z / B ( B-42) для частицы X можно пренебречь. [23]
При плотности мощности 4 МВт / см2 наблюдаются пульсации интенсивности свечения факела. Результаты экспериментов показывают, что характер динамики плазмы вблизи поверхности тесно коррелирует с динамикой свечения поверхности материала мишени. Одновременно с пульсациями на поверхности мишени наблюдаются области с повышенной яркостью свечения и характерным временем жизни 3 - 5 мкс. [24]
 |
Функция распределения по временам жизни электронов для режима А ( а и В ( б, построенные для среднего слоя электронного пучка. [25] |
Это соответствует существованию в потоке только одной пространственной структуры ( виртуального катода), соответственно в спектре генерации наблюдается одна основная спектральная компонента, соответствующая периоду его колебаний как единого целого. В отличие от этого, для режима В ( рис. 6.20 б) функция распределения в рассматриваемой области малых TI имеет два четко наблюдаемых максимума. Появление на функции распределения двух выделенных пиков ( один из которых ( отмечен на рисунке стрелкой) хорошо сформирован и его расположение на оси абсцисс совпадает с предыдущим случаем; другой - сильно расплывшийся, располагающийся правее по оси абсцисс - характерен только для данного режима) свидетельствует о формировании в потоке двух электронных структур, отражающих заряженные частицы. Характерные времена жизни частиц, принадлежащих каждой из этих структур, находятся в том же соотношении, что и основные частоты в спектре мощности. [26]
Естественно было бы весьма заманчивым использовать столь мощные излучатели, видимые с огромных расстояний, и для проверки закона Хаббла, и для решения других задач космологии. Однако выяснилось, что использовать их для этих целей крайне сложно. Дело в том, что в отличие от ярчайших галактик в скоплениях квазары имеют огромный разброс светамостей и тем самым не могут служить индикаторами расстояний. К тому же светимость квазаров сильно меняется с течением времени. Характерное время жизни квазара, вероятно, порядка 107 лет. Гораздо более короткий период активности квазара по сравнению с возрастом галактики и обуславливает сравнительно сильную его изменчивость. [27]
Очевидно, что даже такие простые молекулы, как формальдегид, обладают большим числом возбужденных состояний. К счастью, для органической фотохимии имеют значение только самые нижние возбужденные состояния, что значительно упрощает дело. Действительно, большинство известных органических фотохимических реакций объясняется с помощью четырех типов возбужденных состояний. Это синглетное и триплетное л - состояния и синглетное и триплетное я л - состояния. Каждое из возбужденных состояний имеет определенную энергию, характерное время жизни и присущее ему электронное распределение. В известном смысле слова молекула в возбужденном состоянии представляет собой другую химическую частицу, нежели та же молекула в основном состоянии. Можно ожидать, что возбужденное состояние будет значительно более реакционноспособным, так как оно обладает большим запасом энергии и имеет специфическое электронное распределение: в орбитали, где раньше был электрон, теперь есть дырка. Особенностью фотохимии является то, что такие активные возбужденные состояния возникают в результате поглощения света веществом. [28]
Одной из главных особенностей такого разряда является струйное истечение паров материала катода, которые образуют среду для существования разряда. Испарение происходит из катодных микропятен. Число струй пропорционально току разряда. Дополнительно из области катодных микропятен могут истекать высокоскоростные струи, скорость которых может достигать 104 м / с. В [56] показано, что катодное пятно состоит из ряда микропятен с характерным временем жизни - 10 - 5 с. При достаточно большом токе дуги среднее время жизни ансамбля микропятен достаточно велико и вакуумная дуга может гореть квазистационарно. Интересной особенностью вакуумной дуги является существование двух форм разряда на аноде. [29]
Страницы: 1 2