Макроскопическое время

Cтраница 1

Макроскопические времена определяют скорость распространения тепла, скорость диффузии, скорость затухания звука. [1]

Онкли ] 83 ] измерял макроскопическое время релаксации для разбавленных растворов белков в воде и спиртах и установил, что времена релаксации имеют величину, которую следует ожидать, исходя из молекулярной массы, асимметрии и степени гидратации белковых молекул, оцененных другими методами. Различия между микроскопическим и макроскопическим временами релаксации этих молекул оказались небольшими, несмотря на высокие значения статистической диэлектрической проницаемости, которая должна приводить к заметным различиям в указанных временах. Времена релаксации больших белковых молекул оказались приблизительно пропорциональными вязкости, по-видимому, по той причине, что окружающие молекулы растворителя слишком малы по сравнению с молекулами растворенного вещества, и поэтому к таким растворам применимо приближение однородной жидкости, постулированное Дебаем. [2]

Величина т 1 / от представляет собой непосредственно измеряемое макроскопическое время релаксации, которое мы будем обозначать как тт. [3]

Кривые Коула для растворов ацетона в бензоле, построенные на основе средних локальных значений е и е при 20. [4]

Если воспользоваться локальными значениями s и е, то при всех концентрациях макроскопическое время дипольной релаксации тл в растворах ацетон - бензол будет оставаться практически постоянным. С этой точки зрения максимумы т ( см. рис. 5) есть результат неучета влияния флюктуации на s и s растворов. [5]

В приведенном примере именно в силу размешивающегося характера движения область Nt, произошедшая за макроскопическое время t из области N, будет иметь крайне сложную форму. [6]

Когда температура вещества достигает нескольких миллиардов кельви-нов, характерные времена ядерных реакций tn становятся меньше всех макроскопических времен и устанавливается равновесие относительно ядерного состава. [7]

Лез - инкремент диэлектрической проницаемости, связанный с 5 - м релаксационным процессом, a tp - соответствующее макроскопическое время релаксации. Подход Гофмана и сотрудников можно рассматривать как продолжение разработки дебаевской двухпозиционной модели [22], которая дает единственное время релаксации. С учетом одноосного ротатора [43, 48] была разработана теория диэлектрической релаксации [46] для двух моделей, в которых диполи могут ориентироваться в трехмерном пространстве мест решетки. В одной из моделей диполь может быть направлен к вершине правильного тетраэдра, в другой - к грани куба. Эти модели позволяют рассчитать ряд времен релаксации, которые достаточно близки между собой, чтобы потери были в одной области частот. Пик потерь в этой области значительно шире, чем при одном релаксационном процессе, и часто бывает асимметричен. [8]

Это означает, что вычисленное микроскопическое, или молекулярное, время релаксации т в данном случае неотличимо от непосредственно измеряемого макроскопического времени релаксации тт, т.е. т тт. Поскольку молекула 4-метилпиридина, или 7-пиколина, имеет почти одинаковые размеры и форму с молекулой толуола, вполне разумно предположить, что ее молекулярное время релаксации должно быть таким же, как у толуола; возможные различия должны быть связаны с различиями в вязкости этих жидкостей и их внутреннем поле. [9]

Применимость указанных уравнений была исследована Миллером и Смитом [76] в предположении, что время релаксации слабополярной жидкости или разбавленного раствора сильнополярных молекул в неполярной жидкости совпадает с микроскопическим, или молекулярным, временем релаксации т, которое сопоставлялось с непосредственно измеряемым макроскопическим временем релаксации чистой полярной жидкости тт. [10]

Изредка ( когда возбужденный уровень лежит низко, в большинстве случаев ниже 100 keV, и связанное с испусканием отдельного у-кванта изменение спина велико [137]) испускание у-кванта возбужденным ядром, которое из энергетических соображений не в состоянии распасться другим способом, может оказаться столь маловероятным, что это ядро будет обладать макроскопическим временем жизни; но это значит, что будут способны более чем к мгновенному сосуществованию два ядра с одина-ковыми массой и зарядом: возбужденное и находящееся в основном состоянии. Такие два ядра являются одновременно изотопами и изобарами; их называют изомерами [128, 18, 120]; однако в противоположность общему случаю химической изомерии ядерным изомерам можно приписать только различные содержания энергии, но не различные структуры. Ядерная изомерия была впервые обнаружена в 1921 г. Ханом [61] на примере пары UX2 - UZ. Среди искусственных радиоэлементов ядерная изомерия была впервые открыта В. Изомерные ядра могут быть нестабильными относительно 3-распада, как это имело место в обоих упомянутых случаях, но это не обязательно. [11]

В более сложных случаях следует учитывать нарушение равновесного распределения по колебательным и вращательным степеням свободы, а иногда - и по поступательным. При этом, как уже отмечалось ранее, следует учитывать то, что соотношение между макроскопическими временами трел и Треак далеко не всегда определяет степень неравповесности системы. Правильный критерий степени нарушения равновесного распределения, вызываемого реакцией, формулируется в терминах микроскопических констант скоростей релаксации и реакции, определяющих соотношение между скоростями изменения заселенности заданного квантового состояния реагентов за счет этих двух процессов. Именно поэтому изучение элементарных констант релаксационных процессов представляет большой интерес для химической кинетики. [12]

Здесь использованы размерные единицы, h - постоянная Планка. Можно полагать, что с является константой, и параметр рассогласования (1.276) определяется квадратом отношения времени квантовой флуктуации TO к макроскопическому времени тп, на котором изменяется параметр порядка. [13]

Надо иметь в виду, что некоторые стадии процесса в газе могут отсутствовать. Например, для газов очень низкой плотности среднее время пробега частицы TJ может иметь тот же порядок величины, что и макроскопическое время релаксации тщ. В таком случае гидродинамическая стадия теряет смысл. [14]

Эти трудности тесно связаны с тем, что в квантовой физике устанавливается соотношение нового рода между объективным и субъективным. Состояние квантовой системы в новой теории уже не носит объективного характера, который соответствует описанию того, что. Состояние, характеризуемое волновой функцией 1 /, эволюционирует в сознании наблюдателя, а следовательно, и в макроскопическом времени; если квантовым теориям не удается установить истинную симметрию между пространством и временем, то это, по-видимому, обусловлено особым характером времени, воспринимаемого сознанием, непрерывностью и необратимостью его течения. [15]

Страницы: 1 2