Cтраница 1
Наблюдаемые времена жизни ( от 1СГ8 сек, до 1012 лет); почти все - радиоактивные ядра, многие а-радиоактивные ядра и многие ядерные изомеры, испускающие - - лучи. [1]
Наблюдаемое время жизни состояния В22 молекулы CN составляет ( 8 5 1) - 10 - 8 сек. Используя данные табл. 4.2 и 11.2, определите величину электронной силы осциллятора. По данным табл. 4.2 или табл. 11.2 ( работа [25]) оцените факторы Франка - Кондона. [2]
Если наблюдаемое время жизни велико ( или велико тянущее поле), то уже нельзя пренебрегать эффектом вытягивания носителей из образца этим полем и следует ввести поправки к измеряемому времени жизни. Однако решение уравнении ( 1) и без этого члена само по себе громоздко, поэтому желательно избежать усложнения задачи и вместо введения полевого члена ввести в решение ( 1) поправку ( справедливую при малых значениях тянущего поля Е0), которая учитывала бы уход носителей через один из контактов. Так как тянущее поле приложено вдоль оси z, то число носителей, оставшихся в образце в момент времени t, будет пропорционально ( z0 - aZ) e - ( / o, где v-скорость дрейфа носителей в тянущем поле. [3]
Эта цифра отлично согласуется с наблюдаемым временем жизни почти для всех солей при 4 К. Холл и Дике пришли к выводу, что при этой температуре фактически вся поглощенная световая энергия испускается в виде флуоресценции. [4]
В связи с тем, что наблюдаемое время жизни синглетного состояния хлорофилла в хлоропласте равно 10 - 9 с, энергия одного кванта может передаваться приблизительно через 104 молекул. Это хорошо согласуется с величиной фотосинтетической единицы ( гл. [5]
При использовании этого и некоторых других методов измерения т наблюдаемое время жизни носителей может оказаться существенно заниженным под влиянием поверхностной рекомбинации в образцах с высоким отношением площади поверхности к объему или в том случае, когда излучение поглощается вблизи поверхности. По этой причине образцы следует облучать светом с энергией, незначительно превышающей ширину запрещенной зоны; при измерениях параметров Si между источником излучения и образцом располагают тонкую кремниевую пластину, которая служит фильтром по отношению к падающему излучению. [6]
Чему равен квантовый выход люминесценции, если при комнатной температуре наблюдаемое время жизни равно 3 мс. [7]
Поскольку не требуется предполагать существование второго возбужденного состояния для объяснения разницы между наблюдаемым временем жизни и рассчитанным по интегральному коэффициенту поглощения, необходимо найти другие подтверждения его наличия. [8]
Он играет также важную роль в современном исследовании космических лучей, где вследствие больших скоростей наблюдаемое время жизни мезона может быть в сотни раз больше, чем в покоящейся системе частиц. [9]
Анализ данных табл. 2.4 показывает, что при невысоких температурах время разложения озона, добавленного к воздуху, заметно превышает наблюдаемое время жизни шаровой молнии. Можно ожидать, что химические реакции озона с примесями, находящимися в воздухе, существенно снижают время разложения озона. Особую роль здесь играют окислы азота, которые образуются вместе с озоном при электрических явлениях в воздухе, и в результате цепных реакций приводят к разложению озона. [10]
Они предположили, что во всех случаях, за исключением бензола, естественное время жизни Тр 10 сек, так что наблюдаемые времена жизни фосфоресценции служат хорошим приближением для времен безызлучательнои дезактивации триплетов. В двух случаях при наличии данных ( для нафталина и фенантрена) наблюдается удовлетворительное согласие со значениями k, полученными Ермолаевым. [11]
Если бы электроны и дырки рекомбинировали только непосредственным радиационным путем, то время жизни при комнатной температуре составляло бы около 1 сек. Наблюдаемые времена жизни оказываются значительно меньшими, что указывает на присутствие центров рекомбинации. [12]
Однако в работе [203] указаны пути для объяснения такого различия без привлечения второго электронно-возбужденного состояния. Большое наблюдаемое время жизни можно объяснить колебательным взаимодействием с основным состоянием, фактически приводящим к увеличению вырождения верхнего состояния и связанному с этим сильному уменьшению скорости спонтанного излучательного перехода с отдельных уровней. При этом не происходит соответствующего ослабления поглощения, поэтому получаемое из измерений поглощения время жизни не имеет физического смысла. [13]
Для объяснения аномальной утечки плазмы обычно привлекаются неустойчивости дрейфового типа, которые приводят к эффектам типа турбулентной диффузии, причем соответствующие коэффициенты диффузии в сильно вытянутых вдоль Н системах могут приближаться к бомовскому. Однако удивительная близость экспериментально наблюдаемого времени жизни к бомовскому в очень широком интервале изменения температуры и плотности плазмы наводит на мысль, что утечка плазмы может быть связана с более грубыми эффектами. В настоящей работе показано, что к утечке порядка бомовской должно приводить разрушение магнитных поверхностей, связанное с несовершенством магнитной системы. [14]
Приведенный в предыдущей главе анализ убеждает нас, что способ хранения энергии в шаровой молнии - химический. К этому мы приходим, сравнивая наблюдаемое время жизни шаровой молнии с характерными временами преобразования соответствующего вида энергии в тепловую, что обусловлено скоростями протекающих при этом процессов. Поскольку время жизни шаровой молнии превышает характерные времена столкновения молекул в атмосферном воздухе на много порядков, не всякий процесс может быть настолько медленным, чтобы внутренняя энергия системы сохранялась столь долго. [15]