Наблюдаемое время - жизнь
Cтраница 2
 |
Зависимость показателя х функ. [16] |
Другой поразительный результат машинного моделирования заключается в том, что в начальный период спада ( на первой декаде) ( при t TO) смоделированная скорость спада превышает результат Хонга - Нооланди почти на два порядка величины. Таким образом, применяя их теорию для объяснения наблюдаемого времени жизни рекомбинационной люминесценции, пришлось бы использовать необыкновенно большие значения коэффициентов диффузии. Машинные и аналитические результаты сближаются, когда число выживших пар падает до 10 - 6 своего пикового значения. [17]
Соответственно для германия п-типа с удельным сопротивлением 10 ом-см значение тр при этой температуре составляет около 0 22 сен. Таким образом, излучатольыая рекомбинация имеет небольшое влияние на наблюдаемые времена жизни, которые редко превышают 10 - 2 сек. [18]
Хотя естественное излучательное время жизни фосфоресценции не зависит от температуры, фактически наблюдаемая скорость гибели триплетных состояний является суммой всех скоростей конкурирующих процессов фосфоресценции, интеркомбинационной конверсии обратно в возбужденное состояние iS i, интеркомбинационной конверсии в основное состояние S и бимолекулярных реакций с другими веществами. В зависимости от того, насколько интенсивны эти последние процессы, наблюдаемое время жизни будет короче естественного времени жизни и поэтому, если температура изменяется, время жизни фосфоресценции окажется зависящим от температуры. [19]
 |
Кинетика затухания флуоресценции феназина ( 2Х ХЮ-2 М в отсутствие ( / и в присутствии ( 2 акцептора энергии - акридина ( 1 5Х Х10 - 2 М в циклогексаполе. [20] |
Внешне это напоминает явления, наблюдающиеся в случае рсаб-сорбции. Нужно, однако, подчеркнуть существенные различия: при миграции энергии наблюдаемое время жизни не возрастает, не зависит от геометрии образца и способа регистрации. [21]
 |
Фосфоресценция ( справа и замедленная флуоресценция ( слева фенантрена в этаноле. [22] |
Если известно время жизни триплета при 77 К, то из уравнения ( 103) можно рассчитать степень тушения при комнатной температуре. Так, излучательное время жизни триплета эозина сравнительно мало ( - 100 мс), а наблюдаемое время жизни при 77 К около 10 мс, и, следовательно, его фосфоресценция потушена при этих условиях примерно в 10 раз. [23]
Область разряда вначале отделялась от нормальной атмосферы тонкой мембраной, которая разрывалась при включении разряда, так что эрозионная плазмы выбрасывалась в атмосферу. Движущаяся светящаяся область принимала сферическую или тороидальную форму, причем видимое излучение плазмы наблюдалось в течение примерно 0 01 с, а вообще свечение плазмы фиксировалось не дольше 0 4 с, что существенно меньше наблюдаемого времени жизни шаровой молнии. [24]
Движущаяся светящаяся область принимала сферическую или тороидальную форму, причем видимое излучение плазмы наблюдалось примерно в течение 0 01 с, а вообще свечение плазмы фиксировалось не дольше 0 4 с, что существенно меньше наблюдаемого времени жизни шаровой молнии. [25]
Относительно стабильные тяжелые ядра удерживаются от мгновенного деления энергетическим порогом реакции деления. Периоды полураспадов некоторых тяжелых ядер по каналу спонтанного деления на 2 осколка средних масс и количество мгновенных нейтронов их спонтанного деления приведены в 4 - м и 5 - м столбцах табл. 13.1.2, приведенной в следующем разделе 13.1.2. Наблюдаемое время жизни ядер - столбец 3 - учитывает и другие каналы их распада - бета-радиоактивность, альфа-распад и испускание нейтронов. [26]
Попытки структурных представлений в области гиперонов и мезонов разнообразны. Одна из них была связана с надеждой, что, например, Л - частица возникает естественным образом из системы нуклон - тг-мезон, что, может быть, существуют такие состояния этой системы с положительной энергией связи с наблюдаемым временем жизни. Система, обладая большим спиновым моментом, могла бы относительно долго существовать, аналогично известным метастабильным состояниям сложных ядер. [27]
Излучательный переход (1.116) происходит без изменения мультиплетности, а в процессе (1.121) спин изменяется. Время жизни триплетного состояния ацетона должно быть больше, чем синглетного, и, по измерениям Дункана и Каскана [60], равно 2 - 10 - 4 с. Однако в обоих случаях [ как и раньше для процесса (1.116) ] молекулы участвуют в нескольких параллельных процессах, и поэтому экспериментально наблюдаемое время жизни, по-видимому, короче истинного излучательного времени жизни. [28]
Спин-орбитальное взаимодействие смешивает синглетное и триплетное состояния и ограничивает время жизни триплетного состояния. Кроме того, найденное значение g2 0030 указывает на то, что спин-орбитальное взаимодействие очень мало. Однако спин-спиновое взаимодействие WSs также может снять спиновое вырождение. Этот эффект не смешивает синглетные и триплетные состояния и может быть согласован с наблюдаемыми временами жизни триплетных состояний. Ван-дер - Ваальс и де Гроот [15] указали, что спин-спиновое взаимодействие в молекулах некоторых типов симметрии ( например, в нафталине) делает разрешенными переходы с A / ns 2, что и наблюдается в действительности. [29]
При постановке своих экспериментов Андрианов и Синицын [ ПО ] исходили из предположения, что шаровая молния возникает как вторичный эффект линейной молнии из испарившегося после ее действия материала. Для моделирования такого явления авторы использовали так называемый эррозиопный разряд - импульсный разряд, который создает плазму из испаряющегося материала. Эти эксперименты лишний раз показывают, что время жизни плазменных образований в атмосферном воздухе существенно меньше наблюдаемого времени жизни шаровой молнии. [30]
Страницы: 1 2 3