Интенсивность - тормозное излучение
Cтраница 1
Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока /, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. [1]
Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока j, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. [2]
Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока I, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. [3]
Интенсивность тормозного излучения заряженной частицы обратно пропорциональна ее массе, поэтому а-частицы по сравнению с р-частицами почти не дают тормозного излучения. [4]
Распределение интенсивности тормозного излучения, таким образом, не зависит ( в основном) от вещества, из которого сделан антикатод; оно определяется потенциалом разряжения трубки. Если, постепенно повышая потенциал разряда, смещать границу все более в область высоких частот, то в некоторый вполне определенный момент ( в зависимости от материала антикатода) наблюдается появление чрезвычайно сильного излучения. Интенсивность последнего резко отличается от обычного хода кривой распределения интенсивностей и сохраняется также и после того, как максимум интенсивности уже перешел через длину волны, соответствующую этому излучению. Такое излучение называют характеристическим рентгеновским излучением, или собственным излучением. [5]
 |
Распределение энергии нием ( 3 в коротковолновой области ( области высокой частоты резкую границу. Эта граница, а вместе с ней и максимум интенсивности, как это непосредственно. [6] |
Распределение интенсивности тормозного излучения, таким образом, не зависит ( в основном) от вещества, из которого сделан антикатод; оно определяется разрядным потенциалом трубки. [7]
 |
Распределение энергии в спектре белого рентгеновского излучения. [8] |
Распределение интенсивности тормозного излучения, таким образом, не зависит ( в основном от вещества, из которого сделан антикатод; оно определяется разрядным потенциалом трубки. [9]
Таким образом, интенсивность тормозного излучения на атомах преобладает в континууме слабоионизованной плазмы. [10]
Тер-Микаеляна [54.3, 55.1] для интенсивности тормозного излучения с учетом поляризации среды. [11]
 |
Энергетические спектры. [12] |
ЧЭСТИЦ Y90, и поэтому интенсивность тормозного излучения невелика. Вследствие этого их легко можно превратить в источники тормозного излучения, покрыв мишенью из выбранного материала. Наиболее подходящими материалами для мишени являются алюминий и углерод, так как они дают максимальный выход мягкого тормозного излучения. Источ-ники Sr80 Y90 покрывают оргстеклом или алюминием, после чего они могут быть использованы как источники тормозного излучения для промышленных толщиномеров. [13]
Казалось бы, можно сильно увеличить интенсивность тормозного излучения за счет характеристического рентгеновского излучения соответствующей энергии. [14]
Это означает, что проникающая способность электронов, а следовательно, интенсивность тормозного излучения, не возрастают с увеличением их энергии. [15]
Страницы: 1 2 3