Интенсивность - тормозное излучение
Cтраница 2
Это выражение, не содержащее ft, есть классическое спектральное распределение интенсивности тормозного излучения. [16]
Для ряда приложений представляет интерес полная ( проинтегрированная по всему спектру) интенсивность тормозного излучения Qr. Предположим, что распределение по скоростям является максвеллов-ским, и воспользуемся приближением Крамерса. [17]
Это выражение, не содержащее / г, есть классическое спектральное распределение интенсивности тормозного излучения. [18]
Интересно отметить, что связь между сечением фотопроцесса и сечением передачи импульса позволяет получить определенное соотношение между интенсивностью тормозного излучения и электропроводностью. Так как аналогичная взаимосвязь имеет место и для ионов ( кулоновское рассеяние и тормозное излучение на ионах), то можно сопоставить температурный ход электропроводности и полного тормозного континуума. Очевидно, что соответствующие измерения нужно проводить в инфракрасной области, где мал вклад рекомбицационного континуума и континуума фотозахвата. [19]
Для источников с жестким - излучением, таких, как Sr90 Y90, T1204 в виде фольг, интенсивность тормозного излучения, образованного в самом источнике, невелика, и - частицы могут быть использованы для облучения внешних мишеней. Эти соображения также относятся к случаям применения Кг85, заделанного в капсулу. Поэтому, если удельная активность имеющегося в наличии источника достаточна, чтобы обеспечить требуемый выход тормозного излучения, нет никакого смысла иметь специальный фабричный источник тормозного излучения. Было найдено, что, за исключением мишеней с высоким Z, увеличение толщины матрицы до толщины, равной максимальному пробегу 3-час-тиц, не приводит к существенному изменению выхода фотонов. [20]
Заменив в этой формуле ускорение на силу, деленную на массу, v F / M, получим, что интенсивность тормозного излучения при кулоновском столкновении частицы с заряженным центром обратно пропорциональна квадрату массы частицы и прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра. Отсюда прежде всего следует, что если радиационные потери и важны, то только для электронов, но не для тяжелых частиц. [21]
 |
Энергетическое распределение плотности потока у-квантов тормозного излучения. [22] |
Для оценки аналитических возможностей различных ускорителей, а также для сопоставления данных, полученных в различных условиях, необходима единая мера интенсивности тормозного излучения. В отличие от нейтронного актпвацнонного анализа, где плотность потока нейтронов [ нейтрон. Y - KBактов редко используется для этих целей. [23]
Если какой-либо элемент среды, охлаждающейся благодаря тормозным процессам, имеет плотность, несколько превышающую невозмущенную плотность газа, то частота столкновений частиц в нем больше, а потому больше и интенсивность тормозного излучения. Вследствие этого элемент охладится сильнее, чем окружающая его среда, и Давление в нем упадет. Но тогда внешнее давление будет сжимать его, стремясь восстановить в нем прежнее давление. Плотность, а с ней интенсивность излучения, возрастут еще больше, и потому, раз начавшись, сжатие рассматриваемого элемента будет нарастать, пока тормозные процессы смогут осуществлять его охлаждение. [24]
Действительно, в той области значений со и [ где тормозное излучение является основным в полном излучении, интенсивности последнего в обеих теориях практически совпадают из-за того, что в них одинакова интенсивность тормозного излучения без учета границ. В области же значений со и у, где тормозное излучение мало, полное излучение практически совпадает с обычным переходным излучением, которое зависит только от распределения диэлектрической проницаемости, одинакового в обеих теориях. [25]
Поскольку такие источники отсутствуют, то для фотоактива-ционного анализа наибольшее применение получили различные ускорители электронов, дающие тормозное излучение со сплошным энергетическим спектром. Интенсивность тормозного излучения современных ускорителей достигает высоких значений, имеется возможность регулировки максимальной энергии в широких пределах. [26]
Энергетическое распределение у-излучения, возникающего при торможении монохроматических электронов, является сплошным и простирается от нуля до максимальной энергии электронов. При этом интенсивность тормозного излучения, начинаясь с нуля при максимальной энергии, в общем монотонно возрастает с уменьшением энергии у-квантов. [27]
Эта длина волны будет тем меньше, чем выше анодное напряжение Ua, приложенное к рентгеновской трубке. Спектральная зависимость интенсивности тормозного излучения проходит затем через широкий максимум. Отсюда следует, что для большей части процессов соударений, приводящих к излучению, квантовый выход не равен единице. [28]
Заряженные частицы особенно сильно теряют энергию на тормозное излучение при движении в конденсированных ( например, твердой) средах, где из-за большой плотности ядер очень велика Вероятность кулоновского торможения. Обратная пропорциональная зависимость интенсивности тормозного излучения от квадрата массы частицы приводит к тому, что тормозное излучение несущественно для частиц с большой массой, например протонов, и, наоборот, является основным процессом потерь энергии для быстрых электронов. [29]
При неупругих столкновениях бета-излучения с атомными ядрами происходит торможение электронов в электрическом поле ядра, и потерянная ими энергия преобразуется в тормозное рентгеновское излучение. При умеренных энергиях электронов форма кривой распределения интенсивности тормозного излучения мало зависит от атомного номера элемента, через который проходит электрон, а также от энергии электрона. [30]
Страницы: 1 2 3