Интенсивность - лазерное излучение
Cтраница 1
Интенсивность лазерного излучения определяется энергией в импульсе излучения Q, длительностью импульса тя и направленностью излучения, от которой зависит площадь S, через которую проходит излучение. Так как распределение излучения во времени и по площади неравномерно, то и интенсивность излучения зависит от момента времени t и координат х, у на плоскости, нормальной к оси пучка излучения. [1]
Интенсивность лазерного излучения не должна превышать предельно допустимый уровень ( ПДУ), установленный ГОСТом. [2]
Так как интенсивность лазерного излучения весьма высока, то при рассеянии лазерного имучепин всегда много рассеянных фотонов, так что вынужденное рассеяние всегда доминирует над спонтанных рассеянием. [3]
Насыщение флуктуации интенсивности лазерного излучения в турбулентной среде / / Журн. [4]
Сильные флуктуации интенсивности лазерного излучения в турбулентной атмосфере - функция рас-пределения / / Журн. [5]
Измерения флуктуации интенсивности лазерного излучения ниже и выше порога, выполненные Армстронгом и Смитом ( 1965 г.), Фридом и Хаусом ( 1965 г.), полностью подтвердили мои предсказания. [6]
С ростом интенсивности лазерного излучения F0 возрастают температура и степень ионизации плазмы в зоне поглощения. Одновременно возрастает и тепловой поток из плазмы в сторону разрыва. Перед разрывом образуется зона прогрева. При равновесной температуре плазмы за фронтом светодетонацион-ной волны свыше 10 эВ возникает отрыв электронной температуры Те перед фронтом волны от температуры Т холодного газа. [7]
Для управления интенсивностью лазерного излучения изменяют длительность воздействия, площадь пятна нагрева ( фокального пятна), выходную энергию. Скорость нагрева при лазерном излучении достигает 101о С / с, градиент температуры 106 С / см. Для пайки пользуются более мягким нагревом путем увеличения длительности излучения при постоянной энергии или изменения энергии в фокальном пятне. [8]
В импульсных лазерах интенсивность лазерного излучения очень высока и может достигать / 1014 - 1016 Вт / см2 ( ср. [9]
При высоких значениях интенсивности лазерного излучения, когда радиационный механизм перемещения фронта поглощения излучения становится более эффективным по сравнению с гидродинамическим, реализуется сверхзвуковая радиационная волна. В этом случае скорость волны поглощения превышает местную скорость звука в плазме, вследствие чего фронт радиационной волны опережает ударную волну. Кроме радиационного механизма, большую скорость распространения волны поглощения, чем световая детонация, может обеспечить при высоких температурах ( больших 100 эВ) механизм электронной теплопроводности. В работе [65] перед фронтом ударной волны экспериментально было обнаружено существование прогревиого слоя, вызванного действием электронной теплопроводности. [11]
При высоких значениях интенсивности лазерного излучения, когда радиационный механизм перемещения фронта поглощения излучения становится более эффективным по сравнению с гидродинамическим, реализуется сверхзвуковая радиационная волна. В этом случае скорость волны поглощения превышает местную скорость звука в плазме, вследствие чего фронт радиационной волны опережает ударную волну. Кроме радиационного механизма, большую скорость распространения волны поглощения, чем световая детонация, может обеспечить при высоких температурах ( больших ЮОэВ) механизм электронной теплопроводности. В работе [108] перед фронтом ударной волны экспериментально было обнаружено существование прогревного слоя, вызванного действием электронной теплопроводности. [12]
При уменьшении потока интенсивности лазерного излучения уменьшаются температура и степень ионизации плазмы за фронтом ударной волны. По аналогии с теорией обычной детонации можно определить пороговое значение для интенсивности лазерного излучения, при котором еще возможен режим световой детонации. Естественно считать, что слой поглощающей плазмы за ударной волной расширяется не только в направлении движения ударной волны, но и в боковых направлениях. При интенсивностях лазерного излучения ниже порогового режим световой детонации невозможен. Так как FcD Fn, то режим световой детонации можно поддерживать меньшими световыми потоками, чем это требуется для первоначального создания плазмы и ударной волны. [13]
Запыленность среды оценивается по интенсивности лазерного излучения, проходящего через нее. Луч лазера не разрушает агрегаты частиц и не коагулирует их. Метод позволяет вести измерения непрерывно, причем процесс может быть автоматизирован. [14]
При изменяющейся во времени интенсивности лазерного излучения разность показателей преломления Дл также меняется. Однако вследствие вязкости жидкости отклик не является мгновенным и возникает аффект памяти. [15]
Страницы: 1 2 3 4