Cтраница 4
Лазерное излучение подвергается фокусировке простыми оптическими средствами, оно проникает сквозь прозрачные вещества ( стекло, кварц и др.) и может быть непосредственно направлено к месту пайки изделия, находящегося в изолированном, например, стеклянном контейнере, наполненном аргоном, или вакуумированном до требуемой степени остаточного давления. Для управления интенсивностью лазерного излучения изменяют длительность воздействия, площадь пятна нагрева ( фокального пятна), выходную энергию. [46]
Опасное действие лазерного света зависит от интенсивности излучения и его длительности. Особенно высоких значений интенсивность лазерного излучения может достигать на сетчатке глаза вследствие фокусирующего действия хрусталика глаза. При этом энергетическая освещенность сетчатки зависит от углового размера источника излучения по отношению к глазу, а также от диаметра зрачка, который в свою очередь определяется средней - фоновой - освещенностью роговицы глаза. [47]
Вторая причина увеличения чувствительности становится важной в том случае, когда лазер работает вблизи порога генерации. В режиме стационарной генерации интенсивность лазерного излучения всегда равна предельной величине, при которой соответствующее этой интенсивности усиление а ( /) равно суммарным потерям. При небольшом превышении порога насыщение усиления очень мало. Из последнего в свою очередь следует, что даже очень малые изменения потерь на поглощение могут привести к значительным изменениям выходной мощности излучения. Детальное теоретическое рассмотрение этого вопроса дано в работах [17, 18], а также в гл. [48]
Температура факела также испытывает осцилляции. Частота осцилляции 3 кГц и в и-сследуемом диапазоне слабо зависит от интенсивности лазерного излучения. [49]
При уменьшении потока интенсивности лазерного излучения уменьшаются температура и степень ионизации плазмы за фронтом ударной волны. По аналогии с теорией обычной детонации можно определить пороговое значение для интенсивности лазерного излучения, при котором еще возможен режим световой детонации. Естественно считать, что слой поглощающей плазмы за ударной волной расширяется не только в направлении движения ударной волны, но и в боковых направлениях. При интенсивностях лазерного излучения ниже порогового режим световой детонации невозможен. Так как FcD Fn, то режим световой детонации можно поддерживать меньшими световыми потоками, чем это требуется для первоначального создания плазмы и ударной волны. [50]
Наряду с этим для процесса лазерной накачки колебательно-возбужденных молекул существует критическое давление. Выше этого давления из-за интенсивного V - Г - обмена невозможно создать сверхравновесную заселенность возбужденных состояний при любых интенсивностях лазерного излучения. [51]
Основное различие жидкостей обусловлено величинами ( дп / др) т, которые отличаются на фактор до 10; величины рг отличаются меньше. Таким образом, электрострикция является весьма универсальным явлением, обусловливающим появление зависимости показателя преломления самых различных сред от интенсивности лазерного излучения. [52]
Известно [23-26], что спектр температурных микропульсаций, а следовательно, и флуктуации показателя преломления в области масштабов волновых чисел ( Ю 5 1 к Ю 1 1) хорошо аппроксимируется в среднем степеннь ш законом. Степенной характер спектра флуктуации диэлектрической проницаемости подтверждается экспериментальными зависимостями дисперсии флуктуации интенсивности и дрожания изображений от зенитного угла [23], а также измерениями [27] спектров флуктуации интенсивности лазерного излучения в высоких ( до 10 км) слоях атмосферы. [53]