Среднее время - жизнь - возбужденное состояние
Cтраница 1
Среднее время жизни возбужденного состояния т равно, следовательно, 1 / А. Для атомов - обычно имеет порядок 10 - 8 сек. Продолжительность существования метастабильных состояний значительно больше; она обычно имеет порядок 10 - 4 сек и даже может достигать нескольких секунд. [1]
Среднее время жизни возбужденных состояний атома составляет 10 не. [2]
Не зависящее от температуры среднее время жизни возбужденного состояния составляет 10 - 7 сек, после чего происходит флуоресценция. [3]
Так как выход флуоресценции является показателем среднего времени жизни возбужденного состояния, можно заключить, что in vivo существует механизм, обеспечивающий быструю потерю энергии молекулой пигмента, но не в виде тепла, а в виде фотохимической работы. [4]
Естественная ширина спектральной линии обратно пропорциональна среднему времени жизни возбужденного состояния. Узкие резонансные линии наблюдаются для долгожичущих, а широкие линии - для короткоживущих возбужденных состояний. На ширину спектральных линий влияют и спин-решеточные, и спин-спиновые релаксационные процессы. Суммарное магнитное поле, взаимодействующее с прецессирующим ядром, является суммой постоянного внешнего поля и локальных полей решетки. У твердых веществ и вязких жидкостей движения молекул ограничены; разночастотная компонента флуктуирующего локального поля имеет очень малую интенсивность. Поэтому большинство твердых веществ и вязких жидкостей имеют большие времена спин-решеточных релаксаций. Поэтому твердые вещества и вязкие жидкости имеют широкие резонансные линии. [5]
Теоретические исследования и эксперименты показывают, что среднее время жизни возбужденного состояния зависит от энергии у-перехода Е, изменения спина ( / н - / к Д7) и массового числа ядра А. VIII рассматриваются правила отбора, определяющие вероятность у-распада и приводящие к указанным закономерностям. [6]
При понижении температуры время релаксации приближается или становится больше, чем среднее время жизни возбужденного состояния ядра, и удается наблюдать магнитную сверхтонкую структуру. Распределение частиц по размерам приводит к некоторому конечному температурному интервалу, в пределах которого наблюдается сверхтонкая структура спектра Мессбауэра и исчезает обычное квадрупольное дублетное расщепление. [7]
Здесь Г - ширина линии гамма-излучения - соответствует неопределенности в энергии, а т - среднее время жизни возбужденного состояния ядра, соответствует неопределенности во времени. [8]
Известно, что для атомов и атомных ядер, участвующих в резонансной флуоресценции, типичные значения средних времен жизни возбужденных состояний составляют по порядку величины 10 - 7 - 10 - 8 сек, что отвечает ширинам линий Г 10 - 8: - 10 - 7 зб. Однако, как указывалось выше, энергия фотонов исчисляется электронвольтами, а энергия ядерных переходов составляет 104 - 108 зб. Если же, напротив, с помощью какого-либо внешнего воздействия изменить энергию е е или ея так, чтобы их разность заметно превышала Г, резонансное поглощение должно исчезнуть. [9]
 |
Мессбауэровский спектр быстрозамороженного раствора хлорида железа ( Ш в диметилформамиде. [10] |
Если время парамагнитной спиновой релаксации больше обратной частоты ларморовской прецессии магнитного момента атомного ядра, а также больше среднего времени жизни возбужденного состояния мессбауэровского ядра, то в мессбауэровском спектре должно появиться магнитное сверхтонкое расщепление. [11]
Используем принцип неопределенности для подтверждения того, что последовательность волн, соответствующая фотону, излученному атомам, образовалась на протяжении времени, приблизительно равного среднему времени жизни возбужденного состояния атома. Это в то же время является и значением ДАД - относительной неопределенностью длины волны. [12]
Среднее время жизни радиоактивных атомов, даже когда оно очень мало, намного больше длительности ядерных процессов образования ядра В и в огромном большинстве случаев намного больше среднего времени жизни возбужденных состояний В - ядер. [13]
Если мы допустим, что оценка Принса в основном правильна, то это означает, что даже в так называемых сильно флуоресцирующих растворах хлорофилла 90 / 0 возбужденных молекул пигмента теряют свою энергию возбуждения прежде, чем они будут иметь возможность флуоресцировать. Истинное среднее время жизни возбужденного состояния Y при этих условиях должно быть порядка 0 1 8 10 - 8 8 10 - 9 сек. [14]
Апт - вероятность спонтанного испускания ( по Эйнштейну), а размерность т0 - секунда на переход ( разд. Однако среднее время жизни возбужденного состояния в общем случае определяется суммой скоростей всех процессов дезактивации этого состояния. [15]
Страницы: 1 2