Среднее время - жизнь - возбужденное состояние
Cтраница 2
При а-распаде ядер Ро212, находящихся в первом возбужденном состоянии, кроме основной группы а-частиц, испускается длиннопробежная группа, для которой постоянная Яа 9 - 107 сек 1, и - кванты с энергией, равной энергии возбуждения ядра. Оценить среднее время жизни данного возбужденного состояния ядра по отношению к испусканию - квантов, если известно, что на каждую длиннопробежную а-частицу указанной группы испускается 5300 Y-КВЭНТОВ. [16]
На рис. 131 представлена схема энергетических переходов мес-бауэровского ядра Sn119, сопровождающихся излучением - квантов. Там же указаны средние времена жизни возбужденного состояния ядра и процентное содержание ядер Sn119 в естественной смеси. [17]
ТУШЕНИЕ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ - уменьшение выхода люминесценции за счет белызлучателъных пере-ходои из возбужденных состояний в нормальное. В простейшем случае, если вероятность тушения постоянна в течение всего времени возбужденного состояния, среднее время жизни возбужденного состояния т и выход люминесценции В пропорциональны ДРУГ ДРУГУ, причем 1 / т 1 / Т0 - q, В В0 т / Т0, где 7 - вероятность тушения ( в сек 1), В0 - выход н Т0 - время жизни в отсутствие тушения. [18]
Мессбауэр показал, что при некоторых условиях ( достаточно низкая температура, мягкое у-изл Учение. АЕ Г ( здесь Г - естественная ширина линии резонансного поглощения, Г - h / t; h - h / 2n, h - постоянная Планка, а т - среднее время жизни возбужденного состояния ядра), то линия резонансного поглощения исчезает. [19]
Процесс люминесценции в фосфорах осуществляется двумя путями. Первый путь, когда переходы из возбужденных энергетических состояний ( молекулы или атомы) в основные разрешены. Здесь испускание света происходит в соответствии со средним временем жизни данного возбужденного состояния по статистическим законам. Такого рода испускания световой энергии называют флуоресценцией. [20]
 |
Естественное, или дисперсионное, распределение интенсивности по частотам. [21] |
ЗА оказывается постоянной для всех спектральных линий. Эта величина называется естественной шириной. В более точное квантово-механическое выражение для естественной ширины входит среднее время жизни возбужденного состояния, которое различно для различных уровней. [22]
В первом случае взаимодействие мало меняется за время, характерное для рассматриваемого процесса поглощения фотонов, т.е. оно является квазистатическим и приводит в основном к сдвигу линий. Распределение интенсивности линии J ( uj) duj в этом случае равно вероятности того, что положение линии с учетом взаимодействия с возмущающими частицами будет заключено в интервале cj, uj duj. В нашей области температур и плотностей статистическая теория хорошо описывает взаимодействие с ионами, так как среднее время жизни возбужденных состояний иона гораздо меньше времени, за которое ион пролетает расстояние порядка среднего расстояния между ионами. [23]
Страницы: 1 2