Cтраница 2
Сопоставляя (44.14) с экспериментально полученными данными для подвижности ( табл. 44.1), можно вычислить среднее время свободного пробега. [16]
Резонансное поглощение выражено тем сильнее, чем большее число полных обращений успеет совершить электрон за среднее время свободного пробега т, т.е. чем больше произведение UJT по сравнению с единицей. Обычно это имеет место при частотах ш - 10 Гц, что соответствует радиоволнам сантиметрового диапазона. Кроме того, выгодно увеличивать т, для чего исследуемое вещество в некоторых случаях охлаждают до низких температур. [17]
Средняя длина свободного пробега молекул кислорода при 27 С равна 4 17 - Ю-3 см. Определить среднее время свободного пробега молекул при этих условиях. [18]
Это означает, что оператор Mi2 приводит к обрезанию интеграла по т в формуле (3.3.30) на среднем времени свободного пробега. [19]
Средняя длина свободного пробега молекул кислорода при 27 С равна 4.17 - 10 - 3 см. Определить среднее время свободного пробега молекул при этих условиях. [20]
Средняя длина свободного пробега молекул кислорода при 27 С равна 4 17 - 10 - 3 см. Определить среднее время свободного пробега молекул при этих условиях. [21]
Это противоречит изложенным ьыше рассуждениям, так как предполагалось, что все электроны имеют одинаковге время свободного пробега, равное среднему времени свободного пробега тс. [22]
В случае использования статистической теории реверберации пользуются следующими понятиями и величинами: диффузное поле, средняя длина свободного пробега L, среднее время свободного пробега / ср, средний коэффициент поглощения о & ср, время реверберации Т, время запаздывания первых ( ранних) отражений / з четкость и прозрачнбсть, акустическое отношение R, радиус гулкости ггул. [23]
Формулы (1.27) и (1.28) противоречат изложенным выше рассуждениям в связи с тем, что в расчетах (1.26) - (1.27) все электроны имеют одинаковое время свободного пробега, равное среднему времени свободного пробега тс. [24]
Эти два метода в своей основе различны, поскольку параметры разложения совершенно разные: отклонение начальных и граничных распределений от однородного распределения в случае линеаризации и отношение средней длины или среднего времени свободного пробега к другим характерным длинам или временам в случае разложения Чепмена - Энскога. Таким образом, локальные градиенты в последнем случае и глобальные разности в первом должны быть малы. [25]
Для вычисления средней дрейфовой скорости носителей в полупроводнике n - типа, равной средней скорости движения электронов vn, предположим, что при рассеянии электрон теряет всю скорость, приобретенную за среднее время свободного пробега tn, и в начале каждого нового отрезка пути имеет нулевую скорость. [26]
Средняя арифметическая скорость и позволяет определять средние значения таких физических величин, характеризующих свойства газа, в формулу которых скорость входит в первой степени, например, среднее число столкновений молекулы в единицу времени, среднее время свободного пробега, средний импульс молекул. [27]
Независимость удельной проводимости плазмы от концентрации п электронов объясняется тем, что увеличение не только непосредственно содействует увеличению тока, но и приводит к компенсации этого эффекта вследствие увеличения числа ионов, что означает уменьшение среднего времени свободного пробега электронов. [28]
В современной теории электропроводности показано, что в идеальной кристаллической решетке электрический или тепловой поток, однажды возникнув, поддерживался бы бесконечно долго, т.е. делокализованные электроны создавали бы бесконечную проводимость, а время релаксации ( среднее время свободного пробега электронов) оказалось бы бесконечным. Тот факт, что удельная электрическая проводимость конечна, обусловлен нерегулярностями решетки. Эти нерегулярности делятся на две основные категории. Одни связаны с тепловыми колебаниями, другие являются статистическими. Тепловые колебания решетки нарушают идеальную периодичность кристаллов. Искажения решетки рассеивают электроны, ограничивая длину свободного пробега конечным значением. [29]
Например, стационарное обтекание твердого тела получается как решение за большой промежуток времени задачи нестационарного обтекания, создаваемого мгновенным внесением тела в равномерный поток При этом предполагается, что частицы, представляющие газ, движутся с начальными скоростями в течение времени Д / т, малого по сравнению со средним временем свободного пробега в невозмущенном газе. [30]