Cтраница 3
Интенсивность испускания при разных частотах / ( v) зависит от плотности занятых состояний, тогда как коэффициент поглощения л () связан с плотностью свободных состояний. [31]
Вторичная эмиссия с экрана при бомбардировке его электронами вызывает эти трудности. Интенсивность испускания вторичных элеЕГГронов зависит от свойств бомбардируемой поверхности экрана и от скорости бомбардирующих электронов. [32]
Второй процесс идет медленно. Интенсивность испускания позитронов радиофосфором спадает по экспоненциальному закону. Этого времени достаточно для тогог чтобы отделить радиофосфор Р30 в виде РН3 при соответствующей химической обработке облученного алюминия. [33]
Итак, при прохождении потока света через вещество возникают два процесса: резонансное поглощение и индуцированное испускание. Если интенсивность испускания превышает интенсивность поглощения, то такое состояние вещества соответствует отрицательному поглощению и рос - рис. 8.9. Система ту интенсивности излучения. Это становится воз - с двумя уровнями можным в том случае, если возбужденное состояние Е2 будет заполнено атомами в большей степени, чем равновесное состояние EI. Такое заполнение уровней Е2 и Е называют инверсной населенностью уровней. [34]
В большинстве случаев измерение долгоживущей люминесценции с временем жизни меньше 1 мс приходится проводить в условиях, когда быстрая флуоресценция в несколько раз интенсивнее, как, например, при измерениях замедленной флуоресценции в жидких растворах. Тогда интенсивность общего испускания при положении в фазе идентична интенсивности быстрой флуоресценции. Однако есть соединения, для которых быстрая флуоресценция в жидких растворах слаба, а фосфоресценция относительно интенсивна. Как правило, полоса фосфоресценции не перекрывается с полосой флуоресценции и для получения спектральной кривой флуоресценции в измерениях при положении в фазе нет необходимости вводить поправку. [35]
Возбуждение ионных линий металлов в ацетилено-воздушном пламени наблюдается только у Ва и Sr. Усиление их интенсивности испускания в обедненной электронами прикатодной области пламени может быть вызвано как смещением вправо ионизационного равновесия электрическим полем, так и тем, что положительные ионы металла при электролизе устремляются к катоду и создают большую их концентрацию вблизи катода, усиливая тем самым излучение ионных линий. [36]
В нагретом состоянии все тела испускают лучистую энергию. С повышением температуры интенсивность испускания энергии возрастает. Излучение, которое находится в зависимости от температуры тела, называется тепловым. Однако доля энергии, приходящаяся на различные участки спектра, зависит от температуры излучающего тела. Таким образом, в спектре излучения наблюдается неравномерное распределение энергии между различными длинами волн. [37]
Таким образом, рассеянный свет модулируется с частотой колебаний поляризуемости, результатом чего является суперпозиция трех дипольных моментов, осциллирующих с частотами v - vo, v и v VG и обусловливающих испускание релеевской линии и двух рамановских линий. Из теории следует, что интенсивность испускания при частоте v VQ меньше, чем при частоте v - vo, а при больших значениях v0 интенсивность испускания при частоте v - f - vo чрезвычайно мала. [38]
Когда излучение принимается из большого объема пространства, в котором направления магнитного поля изменяются в широких пределах, часто рассматривают эти направления как хаотические относительно направления наблюдения. Принимаемое излучение обладает хаотической поляризацией и интенсивность испускания (6.55) должна быть усреднена по всем направлениям магнитного поля. [39]
С повышением температуры поток электронов, выбрасываемых накаленным металлом, растет сперва медленно, а потом все быстрее и быстрее. Ричардсон вывел теоретически формулу, выражающую зависимость интенсивности испускания электронов от температуры испускающего тела. [40]
Уравнения (5.33) для / со и (5.43) для а полностью определяют интенсивность испускания / для полностью ионизованной, термически неравновесной плазмы ( см. § 7 гл. [41]
Один из методов определения среднего времени жизни т атомов в том или ином возбужденном состоянии заключается в наблюдении убывания интенсивности свечения вдоль пучка кана-ловых лучей в высоком вакууме. Вычислить значение т в состоянии резонансного возбуждения, если известно, что интенсивность испускания резонансной линии падает в 3 32 раза на расстоянии 1 5 мм ( вдоль пучка) при скорости атомов в пучке, равной 103 м / сек. [42]
Из приведенного рассмотрения видно, что возникновение ионов в пламенах может быть связано с любым из радикалов СН, С2 и ОН, находящихся как в возбужденном, так и в невозбужденном состоянии. Поэтому не следует ожидать строгой корреляции между убылью тока ионизации и уменьшением интенсивности испускания какого-либо из высвечивающих радикалов в зоне реакции при введении в пламя дозированных добавок С02, NJJ и Не, что в общем-то согласуется с результатами опытов. [43]
Получение платиновых осгрий и их очистка представляют серьезные методические трудности, которые однако удалось преодолеть. Полученное нами изображение чистого платинового острия, как и в случае вольфрама, передает распределение интенсивности испускания электронов разными гранями монокристалла, но отличается по своему виду от изображения вольфрама вследствие различия между типами решеток этих двух металлов. Адсорбция газов на платиновом острие, так же как и на вольфраме, резко изменяет топографию и интенсивность испускания им электронов. [44]
В отсутствие паров ртути испускание возникало только на основной частоте со ооь; полученные данные относительно интенсивности испускания хорошо согласуются с результатами расчетов интенсивности испускания от отдельных некоррелированных электронов. [45]