Интенсивность - скачок
Cтраница 1
 |
Схема сверхзвуковой струи при истечении в пространство с повышенным давлением.| Идеализированное распределение давления вдоль сопла Лаваля при различных давлениях на выходе. [1] |
Интенсивность скачков определяется тем, чтобы давление после них было равно давлению в окружающем пространстве. Граница струи на участках AD и BE параллельна скоростям потока после скачков. Давление в потоке после прохождения двух скачков становится больше, чем давление в окружающем пространстве, поэтому скачки отражаются от границы струи волнами разрежения. Дальнейшая картина строится точно так же, как на рис. 5.14, так как волны разрежения отражаются волнами сжатия. Построенная система волн не является единственно возможной. [2]
Интенсивность скачка конденсации зависит также от его формы. [4]
Измерить интенсивность скачков 1 по интерферограммам потока оказалось очень трудно. [5]
Если интенсивность скачка стремится к единице, то из (2.63) можно видеть, что число Маха MI также стремится к единице. Кроме того, из (2.39) следует, что и М2 стремится к единице, а из (2.62) видно, что и г стремится к единице. [6]
 |
Интерферограммы одного периода нестационарного процесса возникновения скачка уплотнения при спонтанной конденсации водяного пара во влажном воздухе ( поток направлен слева направо. [7] |
Однако интенсивность скачка еще мала и практически не сказывается на процессе ядрообразования и конденсации пара. Режим, представленный на рис. 2 - 6 6, соответствует максимальной интенсивности скачка. Скорость ядрообразования при этом существенно уменьшается, и в дальнейшем зона спонтанной конденсации смещается вниз по потоку. При этом конденсация происходит без образования скачков уплотнения. [8]
Сравнивая интенсивности скачка уплотнения для одних и тех же начальных параметров, рассчитанные по формуле ( 7 - 23) и номограмме ( см. рис. 7 - 3), можно убедиться, что при принятом допущении они мало различаются. [9]
 |
Зависимость от М отношения давлений pi / рц в первом скачке системы, образующейся у стенки с турбулентным пограничным слоем. [10] |
Исследования интенсивности скачков 1, отходящих вверх по потоку при ламинарном слое на обтекаемой стенке, были проведены с помощью интерферометра при числе М 2.05. Оказалось, что как в случае отражения скачка от ламинарного пограничного слоя, так и в случае образования скачка на изломе стенки, интенсивность скачков 1 ( рис. 7) не зависит от интенсивности падающего скачка или угла излома стенки. Экспериментальные результаты показаны на рис. 17 в виде зависимости отношения давлений PI / PH в скачке 1 от отношения давлений р % / рн в основном скачке на стенке в соответствующем эксперименте при отсутствии пограничного слоя. В отличие от результатов, полученных для турбулентного пограничного слоя, данные результаты обнаруживают тенденцию роста интенсивности скачка 1 с уменьшением числа ReiB. [11]
 |
Зависимости интенсивности скачков рг / Pi от D [ и Xi ( а и Д, от Хг ( б. [12] |
Зависимости интенсивности скачков рг Р от Z) 2i & M2i и Х показывают ( рис. 12.19 о), что с уменьшением начальной степени сухости отношение pi P увеличивается. Значение D, при котором происходит изменение знака фазовых переходов, зависит от х, причем с увеличением % значения D уменьшаются. [13]
 |
Интенсивность первого скачка системы, образующейся у стенки. [14] |
Положение и интенсивность скачков уплотнения, которые могут возникать в вязком газе в случаях, изображенных на рис. 5 - 7, целиком определяется положением и интенсивностью скачков 1 и 1, отходящих вверх по потоку. Наиболее важно знать положение и интенсивность скачков 1 ( рис. 5, 6), так как в большинстве практически интересных случаев на обтекаемых потоком стенках пограничный слой турбулентен. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5