Интенсивность - скачок
Cтраница 2
 |
Схема работы гидравлического вибратора со шланговым вибратором.| Схема движения жидкости в соосных трубах. [16] |
При этом интенсивность скачков давления распределяется между двумя волнами в определенной пропорции. [17]
При увеличении интенсивности скачка энтропия газа за скачком резко возрастает. Так как согласно уравнению энергии (4.4) полное теплосодержание газа при переходе через ( покоящийся) скачок сохраняется, то полное давление газа за скачком с увеличением интенсивности скачка падает. [18]
 |
Схема обтекания.| Тела, обладающие равным сопротивлением при большой сверхзвуковой скорости.| Обтекание сверхзвуковым потоком. а - клина. б - затупленного тела. [19] |
При стремлении интенсивности скачка к нулю скорость его распространения приближается к скорости звука. Векторы скорости частицы газа до и после прохождения ею скачка уплотнения и нормаль к элементу скачка уплотнения, сквозь к-рый проходит частица, лежат в одной плоскости. При заданной скорости набегающего потока компоненты скорости газа за скачком в этой плоскости связаны соотношением, геом. [20]
При росте интенсивности скачка уплотнения величина / С5 меняется от единицы до бесконечности. [21]
Результаты расчета интенсивности скачка уплотнения Р 1 Р от приведенной скорости ATj Щ / у р для различных степеней сухости перед соплом х представлены на рис. 10 - 8 для влажного водяного пара, где pi 0 49 МПа. Пунктирные кривые соответствуют случаю, когда перед скачком уплотнения и после него смесь двухфазная. Если в двухфазной области при oi / pi / pi const с уменьшением xi интенсивность скачка растет, то в случае, когда за скачком жидкость, pu / pi падает с ростом XL По всей вероятности, это объясняется тем, что вблизи нижней пограничной кривой увеличение влажности приводит к тому, что среда все более приближается по своим свойствам к несжимаемой жидкости и для ударного сжатия такой среды необходима большая кинетическая энергия. [22]
При увеличении интенсивности подходящего скачка SO построенная для сверхзвукового потока за скачком поляра перестает пересекаться с детонационной полярой, а затем поток за скачком становится дозвуковым. [23]
В точке зарождения интенсивность вторичного скачка равна нулю, он касается характеристики соответствующего семейства. [24]
Итак, предельное значение интенсивности скачков определено равенством Моо ( о) 0 на некоторой воображаемой линии тока. [25]
Гребер [34] показал, что интенсивность скачка, при которой начинается отрыв потока, увеличивается с увеличением кривизны выпуклой поверхности, хотя величина приращения давления на поверхности уменьшается с увеличением кривизны. [26]
 |
Критическое приращение давления sa скачком уплотнения, вызывающим отрыв пограничного слоя ( Ц. Дональдсен, Р. Ланге. [27] |
Возможность отрыва пограничного слоя зависит от интенсивности скачка и характеристик пограничного слоя. Упрощенные соображения о критерии отрыва и подтверждение его экспериментом приведены Дональдсоном и Ланге. Повышение давления Др р2 - рх происходит в скачке на ничтожно малом расстоянии. Это же повышение давления на стенке происходит на участке, пропорциональном толщине пограничного слоя. [28]
 |
Увеличение давления на фронте волны ( кривая 1 и скорость ее распространения ( кривая 2 по длине столба двухатомной смеси.| Зависимость коэффициента усиления ударной волны от ее интенсивности. [29] |
Из этих рисунков видно, что интенсивность скачка давления монотонно возрастает по длине трубы и максимальное значение его зависит от интенсивности начальной ударной волны. Явление усиления ударной волны и эволюция структуры ударной волны во времени ( рис. 2.11) не могут быть объяснены в рамках существующих теоретических представлений, базирующихся на представлении о жидкости как о несжимаемой среде. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5