Интенсивность - рассеянная волна
Cтраница 2
 |
Изменение направления лучей. [16] |
Горная и Н.П. Алешин рассчитали кристаллическую структуру аусте-нитного сварного соединения в зависимости от параметров сварки [ 427, докл. С учетом этой структуры рассчитаны направление переноса энергии упругих волн в соединении, коэффициенты прохождения границы сплавления шва, пути УЗ-лучей в сварном соединении, их затухание, интенсивность обратно рассеянных волн в зависимости от угла ввода и положения преобразователя. [17]
Картина существенно меняется, если речь идет о рентгеновском излучении с длиной волны порядка 1 А. Теперь уже размеры молекулы больше длины волны и различные участки электронного облака молекулы колеблются в разных фазах. Чтобы вычислить интенсивность рассеянной волны, нужно учесть явления интерференции, которые возникнут между волнами, рассеянными разными частями молекулы. [18]
Голограмма наделена свойствами активно восстанавливать волну света, идущую от предмета, и тем самым позволяет сделать видимым сам предмет. Это свойство голограммы является следствием того, что при регистрации рассеянной от предмета волны света не теряется ни одна из ее характеристик. В классической фотографии, напротив, регистрируется только интенсивность рассеянной волны, а распределение сдвигов фаз электромагнитных колебаний в пространстве безвозвратно теряется. [19]
Жидкий бензол является изотропным веществом. Для изотропной рассеивающей среды угловая зависимость d3cjdt, имеет такой же вид, как и для обычного дипольного излучения. А именно справедливы следующие два условия: а) когда плоскость наблюдения перпендикулярна вектору электрического поля падающей волны, интенсивность рассеянной волны ( а следовательно, и сечение рассеяния) не зависит от утла наблюдения р, как показано на фиг. [20]
Жидкий бензол является изотропным веществом. Для изотропной рассеивающей среды угловая зависимость daddt, имеет такой же вид, как и для обычного дипольного излучения. А именно справедливы следующие два условия: а) когда плоскость наблюдения перпендикулярна вектору электрического поля падающей волны, интенсивность рассеянной волны ( а следовательно, и сечение рассеяния) не зависит от угла наблюдения р, как показано на фиг. [21]
Существуют два основных источника погрешностей при измерениях рассеяния. Первый из них связан с необходимостью выбора некоторого компромиссного соотношения между пространственным разрешением и разрешением по частоте. Второй источник погрешностей возникает из-за компенсации фаз на приемном преобразователе ( разд. Сечение рассеяния обычно выражается через интенсивность рассеянных волн, тогда как большинство пьезоэлектрических преобразователей являются фазочувствительными элементами. [22]
Если размеры рассеивателя много меньше длины волны, то все элементарные диполи излучают когерентно. Под рэлеевским рассеянием обычно понимается рассеяние молекулами среды, потому что размеры обычных молекул ( не макромолекул) всегда много меньше длины волны видимого света. Элементарные рассеиватели, принадлежащие различным молекулам, излучают некогерентно, потому что, во-первых, расстояние между молекулами может быть достаточно большим и, во-вторых, вследствие движения молекул происходят флуктуации плотности среды. С учетом этих обстоятельств заключаем, что интенсивность рассеянной волны от одной молекулы увеличивается пропорционально квадрату числа No элементарных рассеивателей в ней. Концентрацию молекул обозначим N. Следовательно, в единице объема находится NoN элементарных диполей. [23]
Если свет рассеивается на каком-нибудь теле, то, конечно, рассеянная волна вызвана падающей. Если падающая волна имеет вид короткого импульса, то и рассеянная волна будет иметь похожий вид. Если есть причинность, следствие должно быть после причины, и всплеск рассеянной волны должен быть сдвинут относительно падающего всплеска. Отсюда уже строго математически выводят, что интенсивность рассеянной волны должна быть связана простым соотношением с поглощающей способностью рассеивателя. Такая связь называется дисперсионным соотношением. [24]
В / см сравнима с внутриатомным полем), развивается процесс вынужденного рассеяния Мандельштама - Бриллюэна. В этом случае бегущая интерференц. Механизм усиления обусловлен силами электрострикщш, втягивающими вещество в места с большим локальным значением напряженности электрич. Рост амплитуды упругих волн приводит к соответствующему увеличению эффективности рассеяния, а это в свою очередь усиливает упругие волны. В результате интенсивность рассеянной волны нелинейно возрастает по мере распространения в среде. В процессе вынужденного МБР возникает интенсивный гиперзвук, верх, граница частоты к-рого - 105 МГц для твердого тела и - - 103 - 104 МГц для жидкости. [25]
В световоде может наблюдаться сложение прямо распространяющейся волны с обратно распространяющейся рассеянной волной. В силу того что рассеянная волна обладает частичной когерентностью по отношению к основной волне, это сложение приведет к интерференции волн. Интенсивность же результирующей интерференционной картины, из-за случайности фаз рассеянных волн, окажется нестабильной, что и будет воспринято как дополнительный источник шума в световоде. Рассмотренное явление обычно имеет место в кольцевых интерферометрах Саньяка. В несбалансированных интерферометрах наблюдается сложение двух прямо распространяющихся волн, для которых рэлеевское рассеяние проявляется в случайном изменении их фазы. Поскольку интенсивности прямых волн значительно превосходят интенсивности рассеянных волн, величина шума интенсивности, вызванного рэлеевским рассеянием в таких интерферометрах, оказывается значительно выше, нежели в интерферометрах Саньяка. [26]
Страницы: 1 2