Cтраница 3
Из второго начала термодинамики ( из невозможности некомпенсированного перехода тепла в работу) вытекает невозможность множества процессов, составной частью которых должен был бы явиться некомпенсированный переход тепла в работу. Таким образом, второе начало термодинамики побуждает нас разграничить многообразие мыслимых процессов, допускаемых первым началом, на две области: на область, которая слагается из процессов, возможных и действительно происходящих, и на область процессов, которые можно лишь воображать, но которые в силу законов природы невозможно реализовать. Это влечет за собой деление всех процессов, которые могут происходить в действительности, на два класса: процессы обратимые и процессы необратимые. [31]
Из второго начала термодинамики следует, что тела, находящиеся в состоянии, способном понижать свою температуру ниже температуры окружающей среды, не могут прийти в такое состояние самопроизвольно, без предварительной затраты работы. Иными словами, тела, способные производить искусственное охлаждение, должны обладать запасом энергии. Таким образом, для непрерывного искусственного охлаждения необходима непрерывная затрата работы. Этот принцип лежит в основе современных холодильных циклов. [32]
Формулировка второго начала термодинамики, использующая понятие энтропии, является ценной в отношении приложений. Ею пользуются в самых различных областях науки и техники. [33]
Значение второго начала термодинамики для теории тепловых двигателей заключается в том, что оно определяет степень полезного использования тепла в двигателе. [34]
Из второго начала термодинамики вытекает, как будет показано ниже, существование особого критерия необратимости различных процессов, при помощи которого становится возможным количественно анализировать работу каждого из двигателей и тем самым находить пути осуществления рабочего процесса наиболее эффективным и экономичным образом. [35]
Приложение второго начала термо-динамики в указанных щелях может осуществляться либо путам анализа некоторого воображаемого цикла, соответствующего условиям исследуемой задачи, либо чисто аналитическим путем, основывающимся на рассмотрении особых функций состояния, называемых характеристическими функциям и. Каждая из характеристических функций имеет в любом как равновесном, так и неравновесном состоянии тела вполне определенное значение. [36]
Формулировка второго начала термодинамики в виде утверждения о невозможности осуществления вечного двигателя второго рода не допускает такого обращения; другими словами, полное обращение процессов превращения работы в теплоту невозможно. Чтобы пояснить это, рассмотрим процесс, при котором вся производимая внешними телами работа переходит в тепло, отдаваемое затем некоторому телу. Устройство, в котором бы совершался подобный процесс непрерывного превращения работы в тепло, по своему действию прямо противоположно вечному двигателю второго рода и поэтому всегда может быть осуществлено. Таким устройством является, например, прибор Джоуля для определения механического эквивалента теплоты. В этом приборе падающий груз приводит во вращение мешалку, находящуюся внутри резервуара с жидкостью, в результате чего энергия падающего груза передается в виде теплоты трения жидкости и вызывает ее нагревание. [37]
Значение второго начала термодинамики для теории тепловых двигателей заключается в том, что оно определяет степень полезного использования тепла в двигателе. [38]
Из второго начала термодинамики вытекает, как будет показано ниже, существование особого критерия необратимости, мри помощи которого становится возможным количественно анализировать работу каждого из двигателей и тем самым находить пути осуществления рабочего процесса наиболее эффективным и экономичным образом. [39]
Приложимость второго начала термодинамики ограничена системами земных размеров; на всю бесконечную Вселенную этот закон не распространяется. [40]
Из второго начала термодинамики следует, что в системе, где идут необратимые процессы, П положительно. Таким образом, матрица L положительно определенная. [41]
Сущность второго начала термодинамики до известной степени содержится в фактах, описанных в двух предыдущих параграфах. Очевидно, что они основаны не на отвлеченных представлениях или теоретических выводах, а на результатах непосредственного опыта. Задача заключается в том, чтобы их обобщить и сделать из такого обобщения возможно далеко идущие выводы. [42]
Приложение второго начала термодинамики к агрегатным превращениям позволяет вывести зависимость, которая получила название уравнения Клаузиуса - Клапейрона. Для процессов испарения и сублимирования эта зависимость связывает производную давления насыщенного пара по температуре, изменение объема и тепловой эффект. Для процессов плавления и полиморфных превращений она связывает производную температуры превращения по давлению, изменение объема и тепловой эффект. [43]
Из Второго начала термодинамики следует, что максимальная работа имеет место в том случае, когда процесс протекает изотермически и обратимо. С термодинамической точки зрения, обратимый процесс - это такой процесс, который, при изменении внутренней энергии системы, находящейся в состоянии равновесия, на бесконечно малую величину, обратимо протекает в прямом и обратном направлении. [44]
Нарушения второго начала термодинамики в принципе возможны. Обычно мы не наблюдаем их лишь по той причине, что они оказываются весьма маловероятными. Газ самопроизвольно расширяется в пустоту. Это есть наиболее вероятное направление процесса. [45]