Интенсивность - гармоника
Cтраница 2
Нелинейные коэффициенты d3l для составов х 0 7; 0 8 были определены относительно d3i ( LiNb03) путем сравнения интенсивностей гармоник при соответствующих Гфс. Для обоих составов dst ( 2 5 0 3) d3i ( LiNb03), что сравнимо с величиной d3l для чпстого нпобата бария-натрия. [16]
Для узкополосвых ВШП, работающих - на гармониках, эта модель сочетает преимущества расчета по импульсной характеристике с точным определением интенсивности гармоник акустического сигнала. [17]
 |
Спектр шума циклического шремагничивания.| Дискретно-сплошной спектр циклического перемагничивания образца из углеродистой стали. [18] |
На рис. 3 показан дискретно-сплошной спектр циклического перемагничивания образца из углеродистой стали. Интенсивность гармоник и спектральная плотность магнитного шума отложены по вертикали в различных условных масштабах. [19]
 |
Устройство лампы обратной волны. [20] |
В лампах обратной волны используется взаимодействие электронов обратной пространствен-ной гармоники бегущей волны, распространяющейся навстречу электронному потоку. Так как интенсивность гармоник резко снижается с увеличением номера гармоники, то обычно работают либо на основной обратной, либо на первой обратной гармолике. Для обеспечения эффективного взаимодействия потока с полем обратной гармоники, так же как и в лампах прямой волны, необходимо соблюдение условия синхронизма - приближенного равенства скорости электронного потока и фазовой скорости поля обратной гармоники. [21]
Преломленные волны распространяются далее в глубь кристалла как в неограниченной среде. По мере их распространения эффекты нелинейности накапливаются и интенсивность гармоник может достичь больших значений - происходит перекачка энергии из основной частоты в гармонику. Именно этот процесс и будет интересовать нас здесь. Условия же на поверхности кристалла играют при этом лишь роль начальных условий, задающих некоторую малую, но отличную от нуля, амплитуду поля второй гармоники. Эти же условия задают ( для данного направления падающей волны) волновые векторы первой kx и второй k2 гармоник в кристалле. [22]
Преломленные волны распространяются далее в глубь кристалла как в неограниченной среде. По мере их распространения эффекты нелинейности накапливаются и интенсивность гармоник может достичь больших значений - происходит перекачка энергии из основной частоты в гармонику. Именно этот процесс и будет интересовать нас здесь. Условия лее на поверхности кристалла играют при этом лишь роль начальных условий, задающих некоторую малую, но отличную от нуля, амплитуду поля второй гармоники. Эти лее условия задают ( для данного направления падающей волны) волновые векторы первой ki и второй k2 гармоник в кристалле. [23]
 |
Блок-схема измерительной установки. [24] |
Известно [1], что в поле большого СВЧ сигнала при некоторых значениях напряжения смещения на варак-торных диодах наблюдается явление динамического пробоя. В данной работе приводятся результаты экспериментального исследования влияния интенсивности гармоник накачки и параметров СВЧ цепи в плоскости диода на протекание явления пробоя. Во-первых, такое исследование поможет более глубоко изучить само явление. Во-вторых, оно должно определить возможность конструирования усилителей с оптимальной нагрузкой по гармоникам накачки. [25]
Из выражений ( 19) и ( 20) видно, что в обоих случаях зависимость интенсивности гармоники от расстояния одинаковая. Однако между этими выражениями имеется также важное различие: при одинаковых интенсивностях основного излучения интенсивность гармоники, возбуждаемой гауссовским излучением, вдвое больше, чем интенсивность монохроматической гармоники. Этот результат легко понять. [26]
Таким образом, согласно классической теории, излучение системы полностью определяется ее механическими свойствами. А именно, частота излучения оказывается либо равной, либо кратной механической частоте колебаний системы, а интенсивность соответствующей гармоники пропорциональна квадрату амплитуды. [27]
Из выражений ( 19) и ( 20) видно, что в обоих случаях зависимость интенсивности гармоники от расстояния одинаковая. Однако между этими выражениями имеется также важное различие: при одинаковых интенсивностях основного излучения интенсивность гармоники, возбуждаемой гауссовским излучением, вдвое больше, чем интенсивность монохроматической гармоники. Этот результат легко понять. [28]
При больших мощностях: световых ( лазерных) полей ( Ю8 - 1010 Вт / см2) обнаруживается нелинейность среды, к-рая может сказаться на О. GaAs) может возникать 2-я гармоника, если среда прозрачна для осн. Интенсивность гармоники в отраженном свете имеет заметную величину при соблюдении фазового синхронизма. Необходимые условия синхронизма могут осуществляться разными способами. Благоприятные условия для синхронизма получаются при полном внутр. При отражении мощной падающей волны наблюдается ряд параметрич. [29]
При 22 / к, как следует из (20.20), интенсивность гармоники обращается в нуль. Напомним, что речь идет о процессе без потерь, поэтому изменение интенсивности связано только с обменом энергией между волной гармоники и основной волной. Такая периодическая зависимость интенсивности гармоники от толщины кристалла наблюдалась экспериментально. [30]
Страницы: 1 2 3