Полная интенсивность - излучение
Cтраница 3
В таких условиях преобладает излучение с нижних колебательных уровней возбужденного состояния. Таким образом, полная интенсивность излучения со всех уровней возбужденного состояния 1К ( основной член / эеоо) была вычислена с учетом поправки на излучение с верхних уровней. [31]
Это соотношение определяется следующим образом: учитывая, что пластинка К / 4 при определенной ориентации превращает поляризованную составляющую ( эллиптически поляризованную) в линейно поляризованный свет, а анализатор гасит эту составляющую, то на выходе системы имеем интенсивность, равную половине неполяризованной составляющей. Следовательно, при измеренной полной интенсивности излучения однозначно определяется степень поляризации. [32]
Но по этому закону полная интенсивность излучения для всех длин волн ( 0 Ах) Сыла бы равна оесконечнос - ТИ Э АИ ватгудненил в согласовании теории ч результатами эксперименты получили название ультрафиолетовой катастроф. [33]
 |
К собственному излучению элементарной поверхности. [34] |
Ее называли излучательной способностью, поверхностной плотностью излучения, плотностью полусферического излучения, полной интенсивностью излучения, удельным лучистым потоком, а часто просто собственным излучением. [35]
В 1959 г. Гарибяном [59.4] было показано, что потери энергии на излучение ультрарелятивистской частицей ( у 1) в веществе, имеющем границу раздела с вакуумом, растут прямо пропорционально лоренц-фактору [ частицы. Как выяснили Барсуков [59.5] и Гарибян [59.4] 5 это происходит из-за того, что спектр переходного излучения, испускаемого частицей из рассматриваемой полубесконечной среды в переднюю полусферу ( вперед) относительно направления своего движения, простирается также и на область рентгеновских частот вплоть до частот порядка оТ ( а) о - плазменная частота вещества), причем полная интенсивность излучения пропорциональна лоренц-фактору частицы. [36]
Полученные угловые распределения справедливы для всех типов нерелятивистских соударений с рассеянием на малые углы. Они были детально подтверждены при исследовании непрерывного спектра тормозного рентгеновского излучения для электронов с кинетической энергией порядка килоэлектрон-вольт. Нетрудно видеть, что сумма интенсивностей для обеих поляризаций согласуется с выражением (15.5) и приводит к значению (15.6) полной интенсивности излучения. [37]
При выводе (1.142) сделано предположение, что при каждом отражении волны теряется информация о фазе, иначе говоря, мы пренебрегаем взаимной интерференцией между следующими друг за другом отраженными волнами. Заметим также, что для оптически толстой плазмы, acoL 1, интенсивность уменьшается в ( 1 - Г) раз по сравнению с той, которая была бы при отсутствии отражений. Таким образом, поскольку отражения не могут быть полностью исключены, интенсивность излучения нагретого тела не может достичь полной интенсивности излучения черного тела. [38]
Однако в Фурье-снектрометре осуществляется одновременная регистрация всех спектральных линий ( подобно фотографич. Поэтому Фурье-спектрометр дает значительный выигрыш во времени регистрапии спектра, а при одном и том же времени регистрации позволяет получить выигрыш ( в 102 и 103 раз) в отношении сигнал / шум ( а следовательно и в светосиле) при равной разрешающей способности. Однако здесь, как и в случае СИСАМа, этот выигрыш будет иметь место, если регистрируемый шум определяется шумами приемника, а не фотонным шумом, зависящим от полной интенсивности излучения, падающего на приемник, величина к-рой в Фурье-спектрометре соответственно больше. С этой точки зрения Фурье-спектрометр имеет преимущество в светосиле по сравнению с интерферометром Фабри - Перо и СИСАМом ( при равных геометрич. В видимой же и ультрафиолетовой областях спектра при приемниках в виде фотоэлементов и фотоумножителей регистрируемый шум является фотонным и потому Фурье-спектрометр не имеет дополнит, преимущества в светосиле. [40]
Страницы: 1 2 3