Cтраница 2
Метод молекулярных пучков дает наиболее прямую, детальную информацию о столкновениях с последующей реакцией, и в этом его неоспоримые преимущества перед любыми другими методами. Реакция протекает в вакуумированной камере, в которой под большими углами пересекаются два узких молекулярных пучка реагентов. На опыте измеряется интенсивность рассеяния реагентов и продуктов под разными углами по отношению к начальному направлению пучка. Пучок может иметь тепловое распределение молекул по скоростям или содержать только молекулы со скоростями в некотором узком заданном интервале. Обычно измеряют как полную интенсивность рассеяния ( под некоторым выбранным углом), так и интенсивность рассеяния, соответствующего некоторым частицам. Получаемые данные сильно зависят от экспериментальных методов, в особенности от методов регистрации. [16]
Третий метод определения кристалличности состоит в измерении интенсивности рентгеновского рассеяния в аморфной и кристаллической фазах. Кристаллическая фаза в полимерах рассеивает рентгеновские лучи ( см. раздел 2.4), и при определенных брэгговс-ких углах на диаграмме рассеяния проявляются пики. Рассеивание рентгеновских лучей аморфной фазой приводит к появлению широкого гало на рентгенограмме. Кристалличность полимера определяется по измерению отношения интенсивности рассеяния от кристаллической фазы к полной интенсивности рассеяния. [17]
Перпендикулярно направлению распространения падающей волны вдоль линии колебаний Е рассеяние отсутствует. Максимальное рассеяние наблюдается в плоскости, перпендикулярной направлению колебаний электрического вектора падающей волны. Рассеянное излучение поляризовано - электрический вектор колеблется в плоскости, проходящей через линию колебании электрона элементарного рассеивателя. Если рассеяние от различных молекул можно считать некогерентным друг с другом, то полная интенсивность рассеяния в единице объема вычисляется умножением выражения (47.11) на концентрацию N молекул. Следовательно, свойства излучения, рассеянного от отдельной молекулы, полностью сохраняются для излучения, рассеянного в объеме. [18]
Для того чтобы теоретически найденное угловое распределение интенсивности и полученное из опыта соответствовали друг другу, необходимо все члены двойной суммы в (2.54) усреднить по всем возможным положениям атомов в облучаемом объеме образца. Результат усреднения будет зависеть от того, является ли межатомный вектор R7 - ft R - - Rft постоянным по модулю или же непрерывно изменяющимся от точки к точке. Случай Rjk const относится к молекуле, второй - к веществу с непрерывным распределением атомов. Исследуем газ, молекулы которого состоят из п атомов. Если давление газа не очень велико, то за конечный промежуток времени все ориентации молекул будут встречаться одинаково часто. Следовательно, чтобы получить полную интенсивность рассеяния в газе, нужно определить среднее значение интенсивности для одной молекулы и умножить его на число молекул газа. [19]