Cтраница 2
Инфракрасные спектры ряда образцов были сняты в таблетках с КВг в интервале волновых чисел 500 - 1800 см 1 на спектрофотометре UR-10, а рентгенограммы - на Дебаевских камерах ( d 57 мм) с медным излучателем и никелевым фильтром. [16]
Можно видеть, что существуют два типа длинноволновых неустойчиво стей, ограничивающих интервал волновых чисел вторичных движений. [17]
Поскольку мы предполагаем периодическую структуру линий, то эти результаты справедливы для интервала волновых чисел, равного d, умноженному на произвольное целое число. Следовательно, выражения, полученные для TR в нервом приближении, применимы дли целых колебательно-вращательных полос. [18]
Если быть более точным, то в последнем случае время затухания является продолжительным по сравнению с периодами вихрей в интервале больших волновых чисел. [19]
Во-первых, если исключить случай двух свободных границ и Р Рс, то в некотором диапазоне чисел Рэлея всегда имеется интервал волновых чисел, соответствующий устойчивым двумерным валиковым течениям. При не слишком малых Р он бывает довольно широким, причем его сужение по мере уменьшения Р всегда связано с трехмерными неустой-чивостями. Таким образом, все течения с волновыми числами, лежащими в интервале устойчивости, кажутся в равной степени реализуемыми. Из дальнейшего станет ясно, что это не так. [20]
Если нет сильного внешнего магнитного поля, то плазменные волны достаточно быстро изотропизуются самими нелинейными взаимодействиями, поэтому в том интервале волновых чисел, где энергия передается от одних волн к другим ( эквивалентном инерционному интервалу динамической турбулентности), плазменную турбулентность можно считать изотропной. Но все же и здесь нелинейные взаимодействия часто стремятся расширить угловой спектр плазменных волн, и вряд ли он остается очень узким. Впрочем, в некоторых условиях в магнитном поле нелинейные взаимодействия уменьшают угловой спектр. Во всяком случае при первых астрофизических оценках можно считать, что анизотропия не вносит очень существенных поправок. [21]
Напомним, однако, что классическая волновая теория устанавливает жесткое взаимное ограничение на пространственные размеры Дл - группы волн и ширину интервала волновых чисел Akx гармонических волн, образующих группу. [22]
Поскольку излучательная способность нагретого N0 определяется большим числом колебательно-вращательных полос, начала которых распределены неравномерно, имеет смысл предположить, что внутри хорошо известного интервала волновых чисел начала колебательно-вращательных полос распределены хаотически. [23]
В реальных астрофизических условиях, по-видимому, всегда успевает установиться более или менее стационарный спектр продольных плазмонов, во всяком случае в наиболее важных интервалах волновых чисел. Поэтому, хотя более полное исследование нестационарности спектра продольных плазмонов провести не слишком трудно, мы этого здесь делать не будем. [24]
Замена R ( со) соответствующим средним значением вносит в расчеты излучательпых способностей для неперекрывающихся вращательных линий при низких давлениях пренебрежимо малую ошибку, так как интервалы Асо волновых чисел, для которых РаХ значительно отличается от нуля, чрезвычайно узки. [25]
Раньше уже обсуждался вопрос о том, что ограниченная пространственная протяженность Ах некоторого цуга волн связана с его принципиальной немонохроматичностью - неизбежным наличием у такого цуга определенного интервала Део возможных частот или интервала Afc волновых чисел монохроматических волн, составляющих этот цуг. [26]
В § 5.1 обсуждался вопрос о том, что ограниченная пространственная протяженность Ах некоторого цуга волн связана с наличием у него принципиальной немонохроматичностн - неизбежного наличия у такого цуга определенного интервала Аоз возможных частот или интервала Aft волновых чисел монохроматических волн, составляющих этот цуг. [27]
До - Данная задача в некотором смысле аналогична задаче о флуктуациях пассивной скалярной примеси в турбулентной среде с большим коэффициентом диффузии k, рассмотренной в работе [1], в которой найден соответствующий спектр флуктуации в интервале волновых чисел ( s / fc3) 1 / 4 C p С ( s / V3) 1 / 4, где е - диссипация энергии турбулентности на единицу массы. Этот интервал заключен между характерным масштабом диссипации для примеси и масштабом вязкой диссипации кинетической энергии турбулентных движений. [28]
В § 5.1 обсуждался вопрос о том, что ограниченная пространственная протяженность Ал; некоторого цуга волн связана с наличием у него принципиальной немонохроматичности - неизбежного наличия у такого цуга определенного интервала Дм возможных частот или интервала Аи волновых чисел монохроматических волн, составляющих этот цуг. [29]
Для флуоресценции состояние, из которого происходит эмиссия, также является синглетным, как и основное. Аналогично возможно найти такой интервал волновых чисел флуоресцентного излучения, когда все участвующие переходы опять будут иметь одинаково направленные моменты ет, которые могут отличаться от ат. [30]