Вывод - уравнение - движение
Cтраница 1
 |
К выводу диф - кладок. В связи с этим будет дан упрощенный, ференциалыгого. уравне - J J f. [1] |
Вывод уравнения движения основан на втором закона Ньютона: сила равна массе, умноженной на ускорение. [2]
 |
К выводу дифференциального уравнения движения жидкости. [3] |
Вывод уравнения движения основан на втором законе Ньютона: сила равна массе, умноженной на ускорение. [4]
Вывод уравнения движения состоит в расшифровке конкретного вида сил, действующих на бесконечно малую массу pdv вязкой движущейся жидкости в произвольной точке потока. [5]
Вывод уравнений движения в пограничном слое основан на оценках - гипотезах о порядке различных членов в уравнениях Навье - Стокса и пренебрежении малыми членами; сохраняются только конечные члены. [6]
Вывод уравнений движения по Андрееву-Марченко. [7]
Вывод уравнения движения включает в себя динамические рассуждения, которые, по-видимому, нельзя приспособить к риманову пространству; в частности, неясно, как надо формулировать принцип сохранения количества движения. Тем не менее нам кажется естественным принять уравнение (12.3) в качестве постулата. В этом случае дальнейшее исследование проводится точно так же, как и в обычной гидродинамике. [8]
Вывод уравнений движения поршня начнем с определения сил, действующих на паровой и гидравлический поршни. [9]
Вывод уравнения движения жидкости основывается на втором законе движения Ньютона, согласно которому изменение скорости движения по времени пропорционально действующей силе и имеет с ней одинаковое направление. [10]
 |
Схема установки. [11] |
Вывод уравнений движения поршня начнем с определения сил, действующих на паровой и жидкостной поршни. [12]
Вывод уравнения движения дизельного топлива через фильтрующую перегородку невозможен, потому что неизвестно строение этой перегородки. Сомнения в достоверности такого характера движения топлива могут воз-никать из-за искривления и изменения сечения поровых каналов, которые могут вызвать турбулизацию потока. При таком характере движения пренебрегают силами инерции, которые пропорциональны второй степени скорости, и учитывают лишь силы трения, пропорциональные первой степени скорости движения. [13]
Вывод уравнения движения вязкой жидкости основан на применении закона сохранения количества движения к произвольно выбранному в потоке бесконечно малому объему и использовании в случае ньютоновских жидкостей линейной связи между напряже-нием трения и градиентом скорости. [14]
Вывод уравнений движения неголономных систем из соотношения ( 8) теперь уже не вызывает сомнений. [15]
Страницы: 1 2 3 4