Cтраница 3
Для вывода уравнений движения жидкости выделим произвольный, жидкий объем W, ограниченный поверхностью S, и запишем для него уравнение, выражающее закон количества движения: производная по времени количества движения системы равна сумме действующих на нее внешних сил. [31]
Для вывода уравнений движения примем расчетную схему ВЗД с абсолютно жесткой роторной группой, состоящей из трех звеньев ( рис. 4.23): винтового ротора, гибкого вала и выходного вала шпинделя. [32]
Для вывода уравнения движения жидкости в гидромодели выделим один пьезометр, ограниченный участком dx, и рассмотрим его материальный баланс. [33]
Для вывода уравнений движения электрических спусков можно использовать те же уравнения Лагранжа (2.32), общая форма которых справедлива, как известно, для любых динамических систем. [34]
Для вывода уравнения аксиально-симметричного движения жидкой нити при полном захвате объемной части жидкости ( такое движение мы будем называть одномерным), необходимо определить величину линейного натяжения нити у в отсутствие механического равновесия. [35]
При выводе уравнений движения ( 67) использовано то обстоятельство, что система ротор - подшипники обладает осевой симметрией, и это позволило применить комплексное представление координат оси ротора ц г х; ц уН - ; х хНо Входящая в уравнения ( 66), ( 67) величина К или Z 1 X выражает собой относительное сопротивление движению смазки в дросселе и в пространстве между цапфой и подшипниковым вкладышем, что является важной характеристикой гидростатической опоры. [36]
При выводе уравнений движения мы совершенно не учитывали процессов диссипации энергии, которые могут иметь место в текущей жидкости вследствие внутреннего трения ( вязкости) в жидкости и теплообмена между различными ее участками. Поэтому все излагаемое здесь и в следующих параграфах этой главы относится только к таким движениям жидкостей и газов, при которых несущественны процессы теплопроводности и вязкости; о таком движении говорят как о движении идеальной жидкости. [37]
При выводе уравнений движения виртуальные пластическую и упругую деформации надо рассматривать как независимые переменные. [38]
При выводе уравнений движения ( 132) предполагалось, что в начальном положении маятника стержень расположен вертикально ниже оси подвеса, а противовес - на вертикали ниже оси вращения внутреннего кольца. [39]
При выводе уравнений движения предполагается отсутствие ветра, не учитываются вращение Земли и изменение силы тяжести ни по величине, ни по направлению. [40]
При выводе уравнений движения предполагалась пренебрежимо малой масса столба жидкости между насосом и золотником, что легьо конструктивно осуществить. Если эта масса велика, то она может существенно повлиять на процесс регулирования и сообщить динамической системе иные свойства, чем указанные выше. [41]
При выводе уравнения движения предполагалось, что массовая сила F значительно меньше сил инерции и давления. В связи с этим в уравнении сохранения энергии опущен также член, характеризующий работу объемных сип. [42]
При выводе уравнений движения (2.52), (2.53) и уравнения неразрывности (2.54) использованы второй закон Ньютона, закон сохранения массы и опытный закон вязкого трения. [43]
При выводе уравнений движения мы совершенно не учитывали процессов диссипации энергии, которые могут иметь место в текущей жидкости вследствие внутреннего трения ( вязкости) в жидкости и теплообмена между различными ее участками. Поэтому все излагаемое здесь и в следующих параграфах этой главы относится только к таким движениям жидкостей и газов, при которых несущественны процессы теплопроводности и вязкости; о таком движении говорят как о движении идеальной жидкости. [44]
При выводе уравнений движения виртуальные пластическую и упругую деформации надо рассматривать как независимые переменные. [45]