Cтраница 2
При аннигиляции нуклонов и антинуклонов вещества и антивещества возникают мезоны различных типов, котррые, распадаясь, дают релятивистские электроны. [16]
Таким образом, порог рождения антинуклонов на ядре значительно ниже, чем на нуклоне. Однако опыт показал, что количество антипротонов, возникающих в обоих случаях, практически совпадает. По-видимому, это объясняется большим поглощением антинуклонов в том самом ядре, где они образуются. [17]
Атомы, ядра которых состоят из антинуклонов, а оболочка - из позитронов, образуют антивещество. [18]
Следует заметить, что пороги образования антинуклонов в нуклон-нуклонных и нуклон-ядерных соударениях значительно снижаются, если процесс идет через посредство предварительно возникающих я-мезонов. В этом случае порог реакции на нуклоне снижается до 4 05 Гэв, а на ядре - до 3 1 Гэв. [19]
Следует заметить, что пороги образования антинуклонов в нуклон-нуклонных и нуклон-ядерных соударениях значительно снижаются, если процесс идет через посредство предварительно возникающих л-мезонов. В этом случае порог реакции на нуклоне снижается до 4 05 Гэв, а на ядре - до 3 1 Гэв. [20]
Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как при рождении ( е - е -) - пары позитрон образуется только вместе с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов ( р и п) и антинуклонов ( р и п) выступают симметричным образом. То же относится и к процессу их совместного образования. Разумеется, при составлении соответствующих уравнений надо учитывать закон сохранения электрического заряда. [21]
Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. [22]
Рождение новых частиц при воссоединении нуклона с антинуклоном приводит к появлению л - - и / ( - мезонов, не обладающих барионным зарядом В. В связи с этим закон сохранения барионного заряда должен быть обобщен для реакций, в которых участвуют антинуклоны. [23]
Рождение новых частиц при воссоединении нуклона с антинуклоном приводит к появлению л - и / ( - мезонов, не обладающих барионным зарядом В. В связи с этим закон сохранения барионного заряда должен быть обобщен для реакций, в которых участвуют антинуклоны. Антинуклонам ( и вообще антибарионам) приписывается барионный заряд, равный - 1: Sg - 1, где Б - символ антибариона. В обобщенном виде закон сохранения барионного заряда утверждает, что в ядерных превращениях в замкнутой системе суммарный барионный заряд сохраняется постоянным. [24]
Рождение новых частиц при воссоединении нуклона с антинуклоном приводит к появлению я - и К-мезонов, не обладающих барионным зарядом В. В связи с этим закон сохранения барионного заряда должен быть обобщен для реакций, в которых участвуют антинуклоны. Антинуклонам ( и вообще антибарионам) приписывается барионный заряд, равный - 1: Bg - 1, где Б - символ антибариона. В обобщенном виде закон сохранения барионного заряда утверждает, что в ядерных превращениях в замкнутой системе суммарный барионный заряд сохраняется постоянным. [25]
Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между я -, я0 -, / С: 1 -, / С - мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре ( почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия ( ядерных сил), по-видимому, обусловлена я-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-мезонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения: электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина ( момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции Гс, странности ( вытекает из законов сохранения Тс электрического и барионного зарядов), четности. [26]
Другими словами, если для системы нуклон - антинуклон при выбранной константе связи тензорный случай дает дефект масс, равный 3672 / яе - 276те 3398 / / te, то та же константа связи для системы нуклон - нуклон приводит к дефекту массы 3672 / / te - 3650 / яе-22 / яе. Так как в дейтроне дефект массы - 4 / / ге, то на этом основании тензорный случай следовало бы исключить, но, учитывая характер приближения, этому результату вряд ли следует придавать существенное значение. Здесь заслуживает внимания лишь то обстоятельство, что в случае тензорного варианта контактное взаимодействие в системе нуклон - антинуклон приводит к огромному дефекту массы, в то же время те же по абсолютной величине константы связи между нуклоном и нуклоном приводят к относительно небольшому дефекту массы, да и то, возможно, обусловленному допущенными приближениями. [27]
Промежуточной стадией может являться не пара нуклон - антинуклон, а какая-либо пара гиперон-антигиперон, например 2 и анти - А. Все эти возможные осложнения картины распада никак не скажутся на результате следующего рассуждения. [28]
Реакции образования антигиперонов должны быть аналогичны реакциям образования антинуклонов, однако пороги существенно выше из-за больших масс. Так, например, даже для. [29]
Существуют причины, из-за которых может снизиться порог образования антинуклонов, - это внутреннее движение нуклонов ядра мишени и образование антинуклонов через посредство предварительно возникающих л-мезонов. [30]