Антинуклон

Cтраница 3

Из закона сохранения барионного заряда следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. [31]

Чтобы ярче выявить наши идеи, рассмотрим систему нуклон - антинуклон ( нуклеоний) и правила отбора, определяющие аннигиляцию этой системы на пионы. [32]

Исходя из теоретического анализа взаимодействия, автор утверждает, что антинуклоны отталкиваются от нуклонов в определенной области энергий, а следовательно, и в определенном интервале температур, порядка сотни или сотен Мэв. [33]

Дифракционное рассеяние, обусловленное неупругими процессами при взаимодействии нуклона с антинуклоном, может сильно затруднить выделение вклада одномезонной амплитуды. [34]

В работе [1] были рассмотрены следствия из изотопической инвариантности при рассеянии антинуклонов нуклонами. При этом был использован тот факт, что сечение перезарядки при столкновении антинуклона с нуклоном много меньше сечения других неупругих процессов. [35]

На рис. 28 приведено импульсное распределение тс-мезонов, образованных при аннигиляции покоящихся антинуклонов; на рис. 29 - зависимость средней множественности тс-мезонов от кинетической энергии сталкивающихся нуклонов. Импульсные распределения в соответствии с ( 16 2), ( 16 11) и ( 16 12) задаются в Ц - системе. Для того чтобы определить их в Л - системе, необходимо опираться на угловое распределение этих частиц в Ц - системе. К сожалению, теория в ее настоящей форме не позволяет вычислить точно это распределение, так как для этой цели нужно принять во внимание закон сохранения момента количества движения, что не было сделано до сих пор. Однако для сравнительно умеренных энергий ( 5 Бэз) экспериментальные данные показывают, что угловое распределение вторичных частиц в Ц - системе близко к изотропному. [36]

Если принять для барионов В - - 1, для антибарионов ( антинуклоны, антигипероны) В - 1, а для всех остальных частиц В 0, то можно сформулировать закон сохранения барионного числа: и замкнутой системе при всех процессах взаимопревращаемости элементарных частиц барионное число сохраняется. [37]

С, которые обеспечивают возможность описания тт-частицы как связанной системы нуклон - антинуклон. [38]

Термодинамическое равновесие осуществляется за счет баланса между аннигиляцией при соударении нуклонов и антинуклонов и рождением пар. [39]

Аннигиляция протона и антипротона. [40]

При встрече антипротона с протоном или антинейтрона с нейтроном происходит их аннигиляция: нуклон и антинуклон исчезают, а вместо них образуется несколько нейтральных и заряженных пионов ( в среднем около 5), На рис, 41.5 показана аннигиляция антипротона протона в пузырьковой камере. Движущийся снизу антипротон р встречается с протоном. [41]

Это противоречие устраняется, если принять описанную в этой заметке модель нуклонов: нуклоны и антинуклоны распределены внутри них по тому же примерно закону, как и тг-мезоны, и так как полный заряд нейтрона равен нулю, то и плотность зарядов в нем близка к нулю и обусловленный ею взнос в значение а должен быть мал. [42]

Итак, на вопрос о том, почему в горячей зарядово-симметричной модели остается мало нуклонов и антинуклонов, можно дать краткий ответ: это происходит потому, что малб их гравитационное взаимодействие. [43]

Таким образом, обобщенный закон сохранения барионного заряда гласит: в ядерных процессах с участием нуклонов и антинуклонов сохраняется разность их количества. [44]

Существуют причины, из-за которых может снизиться порог образования антинуклонов-это внутреннее движение нуклонов ядра мишени и образование антинуклонов через посредство предварительно возникающих я-мезонов. [45]

Страницы: 1 2 3 4