Cтраница 1
Наглядный вывод уравнения ( 36) приведен в гл. [1]
Произведенный выше наглядный вывод формулы ( 30 6) не связан с изотропией распределения. [2]
Произведенный выше наглядный вывод формулы (30.6) не связан с изотропией распределения. [3]
Ниже приведен наглядный вывод этого положения. [4]
Дадим другой более наглядный вывод формулы Верещагина. [5]
Для упрощенного, но наглядного вывода величины X будем исходить из предположения, что все молекулы находятся в покое, кроме одной. Если рассматриваемая молекула имеет среднюю скорость с, то за время dt она пройдет расстояние cdt. Предположим далее, что молекулы имеют один и тот же диаметр а. [6]
Как теоретико-групповой [5], так и наглядный вывод с помощью стереографических проекций [9] дают для класса бтт шесть законов двой-никования - Q / m mm, Qm rn, 62 2 2 mm, 2 и т, которые описывают симметрию идеальных двойников прорастания. Штрихом справа па рис. 1 отмечены черно-белые элементы симметрии. Здесь же приводятся стереографические проекции для класса 6 mm и записанных выше двойниковых законов и аксонометрические проекции отвечающих им идеальных форм двойников прорастания. Первые необходимы для выделения областей существования нежестких двойников, для определения возможных срастаний двойника и его других симметрийных свойств, вторые - для получения представления об ожидаемом облике сдвойникованных кристаллов. [7]
Здесь мы рассмотрим упрощенный, но очень наглядный вывод, предложенный Корытой [92], который приводит к аналогичному результату. [8]
Представление о виртуальных атомах дает не только наглядный вывод уравнения Саха, но и способ описания взаимной экранировки, возникающей вследствие перекрытия электронных оболочек. В частично ионизованной плазме радиус экранировки определяется перколяционным радиусом виртуальных атомов, образующих бесконечный кластер. [9]
Интерполирующие поля и токи служат удобной основой для наглядного вывода общего свойства амплитуды - свойства кроссинг-симметрии. Вследствие этого свойства одна и та же функция импульсов может описывать амплитуды различных ( кроссинг-сопряженных) процессов. Это свойство сужает круг независимых динамических величин в теории. [10]
Здесь целесообразно ограничиться изложением более простого, но и более наглядного вывода системы уравнений сохранения, которая может быть положена в основу негомогенных, неравновесных ( двухжидко-стных) математических моделей двухфазных потоков. [11]
Мы изложим вначале качественную картину образования электронных пар, следуя наглядному выводу Купера. Рассмотрим движение двух электронов. [12]
Пользуясь системой уравнений Максвелла, можно для рассматриваемого случая прийти к более наглядным выводам, если вместо величин Е и Н ввести удобные для инженерной практики величины напряжения между проводниками линии и тока, текущего в этих проводниках. [13]
В заключение этой главы введем еще понятие трубки тока, весьма удобное для наглядного вывода более простых законов движения жидкостей. [14]
Однако для иллюстрации предыдущего стоит показать две простые комбинации уравнений ( 50), приводящие к непосредственным и наглядным выводам для некоторых типов возмущений. [15]