Предыдущее выводы

Cтраница 1

Предыдущие выводы и уравнение (9.4) справедливы как в рамках теории малых деформаций при наличии закона Гу-ка, так и в рамках общей теории упругости с конечными деформациями и перемещениями из начального состояния. [1]

Предыдущие выводы указывают на то, что коалесценция пузырей в вертикальном направлении происходит в результате движения одного пузыря в кильватере ( гидродинамическом следе) другого. Однако точный механизм движения пузыря более сложен, поскольку последующий пузырь может оказаться удлиненным и потерять сферическую форму своей лобовой части вследствие того, что его фронт раньше, чем хвостовая часть, достигает гидродинамического следа предыдущего пузыря. [2]

Предыдущие выводы значительно упрощаются, если мы предположим, что внешние границы среды представляют черное тело. [3]

Предыдущие выводы имеют место только в случае идеально изотропного материала, обладающего полной упругостью. [4]

Предыдущие выводы основаны на замечаниях проф. [5]

Предыдущие выводы сделаны исходя из предположения нормальности закона распределения генеральной совокупности. Ниже рассмотрены некоторые методы, с помощью которых может быть сделана проверка этого предположения. [6]

Предыдущие выводы основаны на допущении, что / остается постоянным и что, следовательно, разряд незатухающий. При затухающем разряде мы получим те же результаты, если будем подводить за время изменения / то же количество энергии, какое подводится за то же время при разряде незатухающем. Эти заключения следуют между прочим и из наиболее общего вывода закона Тальбота, данного мною2 и гласящего, что действие света, а следовательно, по нашему предположению, и периодического электромагнитного поля, зависит только от доставленной полем энергии и не зависит от изменений интенсивности поля. [7]

Предыдущие выводы могут показаться несколько формальными и недостаточно разъясняют физическое содержание основных положений термодинамики с точки зрения статистики Гиббса. Вместе с тем представляется необходимым установить связь гиббсова аналога энтропии с тем определением последней, которое дано - в статистике Больцмана, где энтропия выражалась посредством термодинамической вероятности. [8]

Предыдущие выводы относились к случаю, когда приближенное решение обязательно представляет собой план задачи. [9]

Предыдущие выводы были сделаны для монодисперсного вещества. [10]

Предыдущие выводы основывались иа допущении, что частицы независимы. Это допущение неверно, в случае ( вырожденного газа ( гл. [11]

Предыдущие выводы можно легко распространить на случай, когда распределенное давление изменяется со временем, либо возрастая, либо убывая с ростом /, и на случай процессов нагружения и разгрузки бесконечной пластинки. [12]

Предыдущие выводы об автомодельное движения жидкости сохраняются при рассмотрении движения жидкости со свободной поверхностью, совпадающей вначале с плоскостью, если центр симметрии для расширяющейся заданной поверхности лежит на этой плоскости. Таким образом, приходим к обобщению задач о погружении конуса и клина па случай любой не твердой подобно изменяющейся поверхности, вытесняющей жидкость, ограниченную свободной поверхностью. [13]

Расположение нулей. Сравнение ( 3 - 31 6 и ( 3 - 31, а для этого случая показывает, что. [14]

Предыдущие выводы остаются справедливыми, если в полиноме P ( s) имеются дополнительные множители, соответствующие левой полуплоскости. [15]

Страницы: 1 2 3 4