Предыдущее выводы

Cтраница 2

Предыдущие выводы были сделаны для монодисперсного вещества. [16]

Предыдущие выводы позволяют рассчитывать решетки профилей по треугольнику скоростей. [17]

Предыдущие выводы были сделаны в предположении, что проводник с током / находится в вакууме. Если проводник окружен средой, то магнитное поле вокруг проводника изменится. [18]

Взаимодействие при k ( 9 ехР (. [19]

Предыдущие выводы могут быть применены и для второй системы регулирования. Слова первая и вторая меняются местами, а в формуле индексы 1 и 2 также заменяются. Взаимодействие наиболее резко выражается, когда равны резонансные частоты в подсистемах. Когда они очень различны, то инерционная система регулирования мало влияет на быстродействующую систему. В этом случае быстродействующая система может рассматриваться как идеальная для регулирования. [20]

Предыдущие выводы основывались на предположении постоянства скорости вращения приводного электродвигателя, механически связанного с амплидином il и. Однако при изменении нагрузочного момента требование к строгому постоянству скорости эквивалентно требованию иметь двигатель бесконечно большой мощности, что исключено. [21]

Предыдущие выводы были получены при условии отсутствия трения в системе. В реальных системах трение существует и его влияние проявляется в том, что шары могут останавливаться не в положениях равновесия найденных выше, а на некотором расстоянии от них. При этом на скорости, большей критической, шары могут занимать положение, близкое не только к первому, но и ко второму варианту. Этим и объясняется то обстоятельство, что в некоторых случаях устройство обеспечивает очень точное, а в других - очень плохое уравновешивание. Другими словами, влияние трения вносит элемент случайности в работу устройства. [22]

Все предыдущие выводы были основаны на том, что величина Т0 определена вне зависимости от термодинамической шкалы. [23]

Зависимость коэффициента сопротивления от числа Re.| Схема работы простейшего отстойника. [24]

Все предыдущие выводы делались на основании допущения о сферической форме частицы, однако практически мы имеем дело с частицами неправильной формы. [25]

Все предыдущие выводы справедливы для произвольной группы перестановок я, что немедленно разрешает этот вопрос. Здесь я рассматривается как самостоятельная группа, а не как подгруппа симметрической группы. [26]

Все предыдущие выводы, согласно приводящие к одному и тому же значению средней кинетической энергии иа одну степень свободы, а также опытные данные измерения удельных теплоемкостей и коэффициента у для многих газов, подтверждающие теоретические следствия, создают на первых порах впечатление, что закон ( 1 68) для равномерного распределения энергии по степеням свободы является точным законом весьма общего значения. В действительности, однако, применение его наталкивается на ряд противоречий. Еще Кельвин ( 1884) указывал на трудности, связанные с применением закона ( 1 68) для равномерного распределения, и указывал даже на необходимость отказа от этого простого закона. Сейчас в связи с широким развитием теории строения атома и молекулы становится совершенно ясным ограниченное значение формулы ( 1 68) для равномерного распределения. Поэтому необходимо остановиться на анализе тех противоречий, которые возникают в связи с этим законом. [27]

Все предыдущие выводы были основаны на допущении, что параметры Xji, входящие в левые части условных уравнений вида (11.61), являются заданными точными величинами. [28]

Все предыдущие выводы сделаны для колонны тарелочного типа с колпачками. [29]

Компенсация астигматизма вогнутого зеркала с помощью цилиндрической линзы ( а и цилиндрического зеркала ( б. [30]

Страницы: 1 2 3 4