Аналогичные выкладки

Cтраница 1

Аналогичные выкладки проводят и для передаточных функций ускорения движения точек и звеньев в предположении, что касательное ускорение входного звена равно нулю. Из приведенных соотношений видно, что передаточные кинематические функции выражен. [1]

Аналогичные выкладки для случая противотока дают ту же формулу ( 8 - 7), причем по-прежнему А берется для одного конца аппарата, а А 2 - для другого. [2]

Аналогичные выкладки и рассуждения можно проделать и при определении закона фильтрации разрешенного относительно градиента фильтрационного давления. [3]

Аналогичные выкладки можно провести и в том случае, если граница не совпадает с линией кривизны. [4]

Аналогичные выкладки в остальных квадрантах ( например, для х 0, у 0, когда и 1п ( - - % ь ui п ( % -)) как нетрудно проверить, дают то же самое выражение для решения. [6]

Аналогичные выкладки для случая противотока дают ту же формулу ( 8 - 7), причем по-прежнему А берется для одного конца аппарата, а А 2 - для другого. [7]

Аналогичные выкладки для моментов времени 6, 8, 12, 20 и 24 ч дают примерно идентичные результаты. &2, Ь3 и Ь4, что равносильно пренебрежению гармониками разложения выше пятой. Под действием периодического синусоидального возмущения в системе дальнего транспорта газа устанавливаются синусоидальные колебания регулируемых параметров. Анализ явлений, связанных с этим фактором, весьма строго выполнен в работе 1119 ], некоторые фрагменты которой приводятся ниже. [8]

Аналогичные выкладки приводят к формуле со знаком минус в случае антисимметричной функции. [9]

Аналогичные выкладки показывают, что квадратичные слагаемые в (3.63) и (3.75) равны на поверхности энергии. При этом гладкие члены, которые остаются после вычитания из (3.63) произведения двухчастичных волновых функций ( 3.73), компенсируются остатком ряда теории возмущений. Данный результат представляет определенный интерес, поскольку таким образом мы можем найти сумму формального ряда из полиномов по парным Г - матрицам, что не удается сделать другими средствами. [10]

Нелинейная двухграви-тонная диаграмма для S-матри-цы 1-го порядка.| Нелинейная двухграви-тонная диаграмма для S-матри-цы 2-го порядка. [11]

Аналогичные выкладки в применении к обычной двухфотонной аннигиляции можно найти, например, в монографии Боголюбова и Ширкова ( 1957), как и в любом курсе квантовой электродинамики. [12]

Аналогичные выкладки возможны и в том случае, когда функция (4.18) строится на основе полиномов Лагерра; соответствующие преобразования дают формулы, которые в сочетании с (4.19) позволяют завершить построение алгоритма. [13]

Аналогичные выкладки можно провести и для конструкций, в которых учитывается влияние деформаций, обусловленных сдвигом и кручением. Отсюда, наконец, можно заключить, что использование дополнительной энергии и теоремы Кротти - Энгессера приводит непосредственно к основному соотношению метода единичной нагрузки. [14]

Аналогичные выкладки можно проделать и в тех случаях, когда учитываются деформации растяжения или сжатия, а также деформации сдвига и кручения. Следовательно, можно сделать вывод, что метод единичной нагрузки, применяемый к линейно деформируемым конструкциям ( см. выражение (11.4)), можно получить непосредственно из второй теоремы Кастилиано. Как уже отмечалось, метод единичной нагрузки является очень эффективным способом определения перемещений в самых различных конструкциях. [15]

Страницы: 1 2 3 4