Cтраница 2
В следующем разделе мы получим выражение оператора TN для двухатомной молекулы в координатной системе ( х у г), в котором производные, содержащиеся в ( xk), ( yk), ( zk), могут быть записаны точно. [16]
В полярных координатах на плоскости выражение оператора Лапласа получим, опуская в нем последнее слагаемое, так как в этом случае функция V зависит только от г и ср. [17]
В полярных координатах на плоскости выражение оператора Лапласа получим, опуская в нем последнее слагаемое, так как в этом случае функция У зависит только от г и ср. [18]
В первом примере каждый операнд третьего выражения оператора for вычисляется независимо. [19]
Формула (14.22) определяет искомое правило перехода от выражения оператора Q в a - представлении к выражению того же оператора в - представлении. [20]
Во всех случаях пользуются одним и тем же выражением оператора зарядового сопряжения С, который связан непосредственно со структурой пространства биспиноров, по не со специальными способами построения дискретных преобразований. [21]
Покажем, каким образом формула (47.4) связана с обычным квантовым нерелятивистским выражением оператора магнитного момента. [22]
В этом пункте мы рассмотрим вспомогательный вопрос о выражении оператора Лапласа в различных системах координат; эти выражения понадобятся нам в дальнейшем. [23]
В этом пункте мы рассмотрим вспомогательный вопрос о выражении оператора Лап - Л1са в различных системах координат; эти выражения понадобятся нам в дальнейшем. [24]
Можно, например, получить явное ( приближенное) выражение регуляризующего оператора, перейти от теорем Петера к теоремам Фредгольма, детально исследовать роль параметра, получить аналитическое представление решения сингулярного интегрального уравнения, доказать свойства ортогональности и биортогональности решений. Эти результаты можно получить также из изложенной выше общей теории, но для этих целей полезно ввести понятие сингулярной резольвенты, как решения некоторых функциональных уравнений, изучение которых, подобно классической теории, приводит к основным теоремам Фредгольма. [25]
Поэтому для решения квантовой задачи о ротаторе нужно получить выражение оператора момента импульса L, который позволит с помощью - функции найти численные значения величяны момента импульса квантовой частицы. [26]
Поэтому для решения квантовой задачи о ротаторе нужно получить выражение оператора момента импульса L, который позволит с помощью 1 функции найти численные значения величины момента импульса квантовой частицы. [27]
Их можно представить как нежелательные члены, включенные в состав выражения оператора системы или операторов звеньев. [28]
Покажем, каким образом формула ( 47 4) связана с обычным квантовым нерелятивистским выражением оператора магнитного момента. [29]
Стационарная теплопроводность тел цилиндрической формы также описывается уравнением (2.1), в котором следует использовать выражение оператора Лапласа в цилиндрических координатах. [30]