Cтраница 1
Релятивистское выражение для мощности излучения используется, в частности, при расчете ускорителей заряженных частиц. Потери на излучение в ряде случаев являются определяющим фактором, ограничивающим практически достижимую энергию в ускорителе. Следовательно, влияние этих радиационных эффектов должно быть наибольшим для электронов. [1]
Выведем релятивистское выражение для торможения излучением ( для одного заряда), применимое и при движении со скоростями порядка скорости света. [2]
Здесь Т означает релятивистское выражение (32.7) для кинетической энергии, но только с массой покоя пг0, замененной на плотность массы покоя JJG. Ведь и другие члены в ( 32.17 а) являются плотностями, отнесенными к единице объема. [3]
При переходе к релятивистскому выражению для гамильтониана возникает одна трудность, не существующая в классической механике: в выражении для энергии появляется корень, который может быть как положительным, так и отрицательным. Собственно говоря, эта трудность содержится уже в определении переменной массы как частного деления покоящейся массы / п0 на корень V 1 - Р2, который также является величиной неоднозначной. [4]
Отсюда видно, что релятивистское выражение функции Гамильтона (1.14) включает в себя и собственную энергию покоящегося электрона т0с2, учет которой является весьма существенным при изучении превращений одних элементарных частиц в другие. [5]
Оператор (75.6) подразумевает использование релятивистского выражения для оператора тока. [6]
Приведем сначала элементарный вывод релятивистского выражения для продольного эффекта Доплера, когда относительная скорость источника и приемника направлена вдоль соединяющей их линии. Пусть, например, источник находится в начале координат системы К, его координата х 0, а приемник - в начале координат х0 системы К. Источник посылает сигналы через одинаковые промежутки времени, которые равны то-по часам системы К1, где он покоится. Найдем промежутки времени Т между моментами приема последовательных сигналов по часам системы К, где покоится приемник. [7]
Комптона (10.9) надо пользоваться релятивистскими выражениями для энергии и импульса электрона. [8]
Мы приступим теперь к выводу релятивистских выражений для массы и импульса как функций скорости. Это удобно сделать, рассматривая систему двух частиц вначале в системе отсчета В, где скорость центра масс равна нулю. [9]
Подчеркнем, что под JL подразумевается здесь релятивистское выражение для химического потенциала, включающее энергию покоя частиц ( ср. [10]
Подчеркнем, что под i подразумевается здесь релятивистское выражение для химического потенциала, включающее энергию покоя частиц ( ср. [11]
Мы должны, следовательно, воспользоваться полным релятивистским выражением (114.5) для эффективного потенциала поля ядра, искаженного поляризацией электронного вакуума. [12]
Мы должны, следовательно, воспользоваться полным релятивистским выражением ( 114 5) для эффективного потенциала поля ядра, искаженного поляризацией электронного вакуума. [13]
При вычислении термодинамических функций необходимо тогда использовать полные релятивистские выражения для энергии и импульса электронов. С другой стороны, плотности могут вырасти настолько, что среднее число частиц в ячейке фазового пространства приближается к единице. При этом необходимо учитывать принцип Паули для электронов ( спин 1 / 2), число которых в ячейке фазового пространства равно либо нулю, либо единице. [14]
Именно, для построения волнового уравнения следует использовать релятивистское выражение для функции Гамильтона. Для общности мы сразу будем считать, что частица движется во внешнем электромагнитном поле. [15]