Cтраница 2
Используется классическое выражение для AG, которое, согласно данным разд. [16]
Получим классическое выражение кинетической энергии в естественных колебательных координатах. [17]
Так выглядит классическое выражение для ряда Фурье. Нашей ближайшей задачей будет являться обобщение понятия ряда Фурье на случай произвольных ( практически произвольных) непериодических функций. Такое обобщение приводит к так называемому интегралу Фурье. Для того чтобы подойти к нему, преобразуем выражение для ряда Фурье, ничего не изменяя в нем по сути. [18]
Чтобы использовать классическое выражение (4.1) в квантовой теории, будем рассматривать величины р и г, входящие в его, как неопределенности соответственно импульса и координаты электрона. [19]
Первый представляет собой классическое выражение для взаимодействия между диполями электронного и магнитного моментов и имеет ненулевое значение лишь для кристаллов. Второй член рассматриваемого выражения имеет неклассическое происхождение, его величина пропорциональна квадрату значения электронной волновой функции на атомном ядре. Наличие этих двух вкладов в выражении для энергии сверхтонкого взаимодействия обусловливает сложный характер спектров ЭПР твердых веществ. [20]
Эта формула дает точное классическое выражение для спектральной мощности излучения, приходящегося на один нерелятивистский электрон в стационарном ансамбле случайных по времени одинаковых столкновений. [21]
При переходе от классических выражений к квантовомеханическим операторам за этим обстоятельством надо тщательно следить. [22]
Как показывает рассмотрение классического выражения ( 4) для силы Лоренца, в однородном магнитном поле компонента импульса по направлению поля не меняется, тогда как его составляющая, перпендикулярная направлению поля, вращается вокруг вектора В с постоянной угловой скоростью, так что в среднем направление движения частицы сохраняется. [23]
АФ отличается от классического выражения лишь тем, что в него входит неравновесное значение химического потенциала пара на границе зародыша. Это значение отличается от невозмущенного значения химического потенциала пара на бесконечности, если размер зародыша одного порядка или больше длины свободного пробега в газопаровой смеси. [24]
Эта величина входит в классическое выражение (4.12) как добавка к сдвиговой вязкости. [25]
Полученное выражение отличается от классического выражения для кинетической энергии Т р / 2т слагаемым пи. [26]
Левая часть уравнения соответствует классическому выражению 1 - а. Значение 1 - ЯД0 во всех исследованных случаях увеличивается с ростом температуры. Столь неожиданный вывод, подтверждаемый опытом, является следствием применения в данном случае теории сильных электролитов. Из классической же теории растворив, основывающейся на применении принципов Аррениуса, следует вывод об уменьшении степени ассоциации 1 - а с ростом температуры, что не всегда подтверждается практикой. [27]
Это выражение идентично с классическим выражением ( Ж-27) в гл. [28]
Это уравнение сходно с классическим выражением. Таким образом, это уравнение применимо в тех случаях, когда большая часть энергии активации приходится на слабые связи. [29]
Это выражение совпадает с классическим выражением силы, действующей на данный атом или изменяющей ядерную координату со стороны всех остальных ядер и распределенного в пространстве с плотностью р отрицательного заряда. [30]