Cтраница 3
Уже было указано, что классические выражения для электромагнитного поля в виде суперпозиции плоских волн должны рассматриваться в квантовой, теории как операторные. Физический смысл этих операторов, однако, весьма ограничен. Действительно, физически осмысленный оператор поля должен был бы приводить к равным нулю значениям поля в состоянии фотонного вакуума. [31]
Уже было указано, что классические выражения для электромагнитного поля в виде суперпозиции плоских волн должны рассматриваться в квантовой теории как операторные. Физический смысл этих операторов, однако, весьма ограничен. Действительно, физически осмысленный оператор поля должен был бы приводить к равным нулю значениям поля в состоянии фотонного вакуума. [32]
Зависимость потенциала ной Фикцией стеклянного. [33] |
При Т О уравнение принимает обычное классическое выражение потенциала стеклянного электрода ( ср. [34]
Эта формула в точности соответствует классическому выражению ( см. § 1 гл. Результат более простого классического рассмотрения, при котором считается, что все электроны ускоряются одинаковое время, прежде чем их дрейфовая скорость в результате столкновения обращается в нуль, также можно получить с помощью фиг. [35]
Как видим, снова мы получаем классическое выражение для диполь-ного момента как момента совокупности точечных зарядов. [36]
Если строить квантовомеханический оператор на основе классического выражения для наблюдаемой величины, используя постулат 2, то необходимо расположить отдельные члены в операторе таким образом, чтобы он был эрмитовским. [37]
Наш вывод будет основан на обобщении классического выражения для энергии излучения (9.1) ( с помощью принципа соответствия) на квантовый случай. [38]
Внешне формула (32.14) незначительно отличается от соответствующих классических выражений. Вопрос об универсальной применимости этой формулы, а следовательно, и о законности основанных на ней экстраполяции остается открытым. [39]
Это - не что иное, как классическое выражение для коэффициентов интеграла Фурье. [40]
Для тяжелых медленных частиц с большим зарядом справедливо классическое выражение для сечения тормозного излучения, но в полной аналогии с теорией энергетических потерь в случае быстрых слабо заряженных частиц начинает существенно сказываться их волновая природа. Квантовые модификации соответствующих формул можно ввести совершенно аналогично тому, как это было сделано в гл. [41]
Если операторы не коммутируют, то из исходного классического выражения для физической величины надо построить такой оператор, который будет обладать свойством эрмитовости. [42]
Химический же потенциал газа остается равным своему классическому выражению, так как взаимодействием частиц ( атомов) газа можно пренебречь. [43]
Естественное, или дисперсионное, распределение интенсивности по частотам. [44] |
Поэтому практически во всех случаях можно пользоваться классическим выражением ( 8), которое дает правильный порядок величины. [45]