Конфигурационное вырождение

Cтраница 1

Конфигурационное вырождение имеет место почти во всех молекулах, содержащих одинаковые ядра. Чем ниже структурная симметрия молекулы, тем, вообще говоря, больше степень конфигурационного вырождения, которая очень быстро увеличивается с ростом размеров молекулы. [1]

Две симметрически-эквивалентные равновесные ядерные конфигурации молекулы метана с различной нумерацией протонов. [2]

Следующий пример конфигурационного вырождения представляет молекула этилена, рассмотренная в гл. [3]

Чтобы попять, что такое конфигурационное вырождение и как оно возникает при наличии симметрически-эквивалентных равновесных ядерных конфигураций, достаточно провести качественное рассмотрение решения колебательно-вращательного уравнения Шредингера. [4]

Учет в разложении членов более высокого порядка приводит к отклонению от линейной зависимости и снимает конфигурационное вырождение. [5]

Молекула метана в двух различных симметрически-эквивалентных равновесных ядерных конфигурациях ( а и ( с, которые могут быть получены при деформации молекулы с переводом ее через плоскую конфигурацию ( Ь. [6]

Сначала поясним, что представляют собой равновесные симметрически-эквивалентные ядерные конфигурации, а затем покажем, как возникает конфигурационное вырождение. [7]

Прямые произведения неприводимых представлений группы S4. [8]

Полные волновые функции в группах G2 ( M), G4, G8 имеют типы симметрии 2В ( допуская двукратное конфигурационное вырождение по четности), В или В2 и В или В соответственно. [9]

Если потенциальная функция молекулы VN имеет п симметрически-эквивалентных минимумов без заметного проникновения локализованных волновых функций ( туннелирования) через барьеры между этими минимумами, то каждый уровень будет иметь n - кратное конфигурационное вырождение. Если имеется туннелирование сквозь барьеры, вырождение снимается, а это случается, когда высота барьера невелика по сравнению с колебательной энергией. В действительности всегда имеет место некоторое туннелирование, так как барьеры потенциальной энергии не являются бесконечно высокими, однако разрешение, достигаемое в эксперименте, часто не является достаточно высоким, чтобы заметить такое расщепление. Это имеет место и в случае метана. [10]

Две симметрически-эквивалентные равновесные ядерные конфигурации молекулы NF3. [12]

Однако в равновесном состоянии конфигурация BF3 является плоской, с тремя равными BF-связями, и в результате равновесные различающиеся симметрически-эквивалентные ядерные конфигурации отсутствуют; все операции группы ППИЯ реализуемы. Поэтому группа МС для молекулы BF3 такая же, как ее группа ППИЯ, и конфигурационного вырождения пет. Молекула HjO является другим примером простой молекулы, не имеющей структурного вырождения, для которой группы МС и ППИЯ совпадают. [13]

Группа МС чцс-коп Фигурацпи C2H2F2 идентична этой группе, и если даже имеет место туннельный переход цис-транс, группа МС остается той же самой. Такой туннельный переход происходит не между симметрически-эквивалептымн равновесными ядерными конфигурациями, так что, хотя молекула при этом становится нежесткой, снятия конфигурационного вырождения не происходит и порядок группы МС не увеличивается. [14]

Кроме того, как будет показано ниже, при классификации уровней энергии молекулы по типам симметрии ППИЯ-группы некоторые уровни, относящиеся к различным типам симметрии, оказываются случайно вырожденными. В действительности такое систематическое вырождение не является случайным, но называется оно здесь так потому, что не обусловлено симметрией группы ППИЯ - В дальнейшем такое вырождение будем называть конфигурационным вырождением, так как оно вызвано наличием более одной равновесной симметрически-эквивалентной ядерной конфигурации для данного электронного состояния молекулы. [15]

Страницы: 1 2