Спиновое вырождение

Cтраница 2

Здесь включен дополнительный множитель 2, учитывающий спиновое вырождение электронов. [16]

Коэффициент 2 вводится в (2.20) для учета спинового вырождения электронов. [17]

Следует, однако, отметить, что влияние чисто спинового вырождения на электронное строение и свойства системы значительно слабее орбитального, так что до сих пор подавляющее большинство исследований посвящено последнему. [18]

Совместное действие тетрагонального поля и спин-орбитальной связи частично снимает трехкратное спиновое вырождение, существующее в октаэдрическом поле. [19]

Таким образом, состояние оказывается двукратно вырожденным при учете спинового вырождения. [20]

Если ядро обладает магнитным полем, наблюдается полное снятие спинового вырождения всех энергетических уровней ядра. Для железа это сверхтонкое магнитное взаимодействие приводит к расщеплению состояний с /, равным 3 / 2 и 1 / 2, соответственно на 4 и 2 подсостояния. При выполнении соответствующих правил отбора разрешены все 6 переходов, т ак что спектр должен состоять из 6 линий. Магнитное поле может быть внутренним, как в случае ферромагнитных или антиферромагнитных веществ, или внешним. Наличие внутреннего магнитного поля предполагает магнитное упорядочение, зависящее от температуры и размера частиц. Например, антиферромагнитное упорядочение ос - Рб2Оз, проявляющееся в сверхтонком магнитном расщеплении мессбауэровского спектра, происходит, только если диаметр частиц превышает 26 нм. [21]

Возможность существования минимума на кривой плавления Не3 следует из рассмотрения спинового вырождения в жидкой и твердой фазах этого вещества. Ядро Не3 имеет спин Va и поэтому при абсолютном нуле спины должны быть упорядочены. [22]

Возможность существования минимума на кривой плавления Не3 следует из рассмотрения спинового вырождения в жидкой и твердой фазах этого вещества. Ядро Не3 имеет спин Vs, и поэтому при абсолютном нуле спины должны быть упорядочены. [23]

В табл. 11 - 4 собрано значительное количество данных по орбитальному и спиновому вырождению в кристаллических электрических полях различной симметрии. Числа, характеризующие степень вырождения состояния с самой низкой энергией, даны жирным шрифтом. Степень орбитального вырождения этого состояния уменьшается в тригональных, тетрагональных и ромбических кристаллических полях. [24]

Вместе с тем во многих случаях истинное основное состояние обладает только спиновым вырождением ( орбитальное вырождение обычно снимается до включения действия спиновых возмущений, например, из-за эффекта искажения Яна-Теллера, как в примере в разд. Sa совпадают с значениями истинного спина мультиплета основного состояния. [25]

В последнее выражение добавлена статсумма дял сп, связанная с ядерным спиновым вырождением системы. [26]

Принцип обоих методов один и тот же: в сильном магнитном поле снимается спиновое вырождение состояний. Переходы, которые происходят между возникающими состояниями, можно, наблюдать в микроволновой ( ЭПР) или радиочастотной ( ЯМР) областях. Приборы конструируются таким образом, чтобы вместо непрерывного изменения длины волн излучения непрерывно изменялась интенсивность магнитного поля с целью определения тех-значений интенсивности, при которых поглощение излучения обусловлено резонансом. [27]

Схематическое изображение изоэнергетических поверхностей в импульсном пространстве у дна зоны проводимости в кремнии, представляющих собой шесть эллипсоидов вращения, или долин, с большими осями в направлениях 100. Минимумы зоны проводимости, которым соответствуют центры эллипсоидов, отстоят от центра зоны Брнллюэна на расстоянии, составляющем 85 % расстояния до ее границы. Большая ось эллипсоида соответствует продольной эффективной массе электрона в кремнии те 0 916 / л0, малая - поперечной эффективной массе т, 0 190 / л0. [28]

Плотность состояний в двумерной зоне проводимости ие зависит от энергии и равна ( кратность долинного и спинового вырождения полагается равной единице), где т - изотропная эффективная масса. [29]

Мы видим, что множители аА, ав и аА ав, связанные со спиновым вырождением, при подстановке статистических сумм в формулу для К. Это оправдывает применение для расчетов константы равновесия статистических сумм, в которых вклад от ядерного спина не учитывается. [30]

Страницы: 1 2 3 4